新的E-MOPA激光器系列基于二极管泵浦的被动调Q Nd：YAG激光器（主振荡器），该激光器由二极管泵浦的光放大器（功率放大器）组合而成。通过这种MOPA技术，与非放大系统相比，可以获得恒定且光学稳定的更高脉冲能量和平均功率。通过使用高纯度非线性晶体，集成倍频和和频转换允许将波长下滚到532、355或266nm。提供脉冲能量高达200µJ、平均功率高达200mW的各种型号。脉冲频率由外部或内部触发，单次触发频率高达1kHz。由于微芯片的设计，在1ns的脉冲长度范围内达到了高达200kW的峰值功率。激光器结构紧凑，坚固耐用，易于集成到仪器和计量设备中。

新的E-MOPA激光器系列基于二极管泵浦的被动调Q Nd：YAG激光器（主振荡器），该激光器由二极管泵浦的光放大器（功率放大器）组合而成。通过这种MOPA技术，与非放大系统相比，可以恒定地和光学稳定地获得更高的脉冲能量和平均功率。通过使用高纯度非线性晶体，集成倍频和和频转换允许将波长下滚到532、355或266nm。提供脉冲能量高达200µJ、平均功率高达200mW的各种型号。脉冲频率由外部或内部触发，单次触发频率高达1kHz。由于微芯片的设计，在1ns的脉冲长度范围内达到了高达200kW的峰值功率。激光器结构紧凑，坚固耐用，易于集成到仪器和计量设备中。

新的E-MOPA激光器系列基于二极管泵浦的被动调Q Nd：YAG激光器（主振荡器），该激光器由二极管泵浦的光放大器（功率放大器）组合而成。通过这种MOPA技术，与非放大系统相比，可以获得恒定且光学稳定的更高脉冲能量和平均功率。通过使用高纯度非线性晶体，集成倍频和和频转换允许将波长下滚到532、355或266nm。提供脉冲能量高达200µJ、平均功率高达200mW的各种型号。脉冲频率由外部或内部触发，单次触发频率高达1kHz。由于微芯片的设计，在1ns的脉冲长度范围内达到了高达200kW的峰值功率。激光器结构紧凑，坚固耐用，易于集成到仪器和计量设备中。

新的E-MOPA激光器系列基于二极管泵浦的被动调Q Nd：YAG激光器（主振荡器），该激光器由二极管泵浦的光放大器（功率放大器）组合而成。通过这种MOPA技术，与非放大系统相比，可以恒定地和光学稳定地获得更高的脉冲能量和平均功率。通过使用高纯度非线性晶体，集成倍频和和频转换允许将波长下滚到532、355或266nm。提供脉冲能量高达200µJ、平均功率高达200mW的各种型号。脉冲频率由外部或内部触发，单次触发频率高达1kHz。由于微芯片的设计，在1ns的脉冲长度范围内达到了高达200kW的峰值功率。激光器结构紧凑，坚固耐用，易于集成到仪器和计量设备中。

DPSS CW深紫外激光器系列FQCW-266配有谐振频率转换级，发射266 nm的固定波长。激光头包含在密封的铝制外壳中，可在各种环境条件下工作。激光头的散热是通过空气对流完成的，不需要其他设备（冷却器、风扇等）。FQCW266系列DPSS CW深紫外激光器在266nm单频工作时输出功率高达500 MW。与其他266nm连续激光器相比，FQCW266系统具有超过1000m的长相干长度、窄线宽（300kHz）、低功耗和小尺寸。FQCW-266即插即用激光器带有一个控制单元，允许通过串行（RS232 USB）接口进行按钮控制或远程控制操作。激光器提供了极好的光束质量，M2低于1.3，光束发散度低于0.8 mrad（全角），低强度噪声低于0.5%RMS（100 kHz-10 MHz）和良好的功率稳定性（8小时内1%）。这些CW激光单元是拉曼光谱、晶片检测和光致发光等需要长相干长度的应用的合适工具。这些紫外连续波激光器提供出色的光束质量和性能，旨在满足工业应用和密集研发的挑战性要求。

DPSS CW深紫外激光器系列FQCW-266配有谐振频率转换级，发射266nm的固定波长。激光头包含在密封的铝制外壳中，可在各种环境条件下工作。激光头的散热是通过空气对流完成的，不需要其他设备（冷却器、风扇等）。FQCW266系列DPSS CW深紫外激光器在单频操作中在266 nm处提供高达500 MW的功率。与其他266nm连续激光器相比，FQCW266系统具有超过1000m的长相干长度、窄线宽（该激光器提供了优异的光束质量，M2低于1.3，光束发散度低于0.8mrad（全角），低强度噪声低于0.5%RMS（100kHz-10MHz）和良好的功率稳定性（8小时1%）。这些CW激光单元是拉曼光谱、晶片检测和光致发光等需要长相干长度的应用的合适工具。这些紫外连续波激光器提供出色的光束质量和性能，旨在满足工业应用和密集研发的挑战性要求。

DPSS CW深紫外激光器系列FQCW-266配有谐振频率转换级，发射266 nm的固定波长。激光头包含在密封的铝制外壳中，可在各种环境条件下工作。激光头的散热是通过空气对流完成的，不需要其他设备（冷却器、风扇等）。FQCW266系列DPSS CW深紫外激光器在266nm单频工作时输出功率高达500 MW。与其他266nm连续激光器相比，FQCW266系统具有超过1000m的长相干长度、窄线宽（300kHz）、低功耗和小尺寸。FQCW-266即插即用激光器带有一个控制单元，允许通过串行（RS232 USB）接口进行按钮控制或远程控制操作。该激光器提供了极好的光束质量，M2低于1.3，光束发散度低于0.8 mrad（全角），低强度噪声低于0.5%RMS（100 kHz-10 MHz）和良好的功率稳定性（8小时1%）。这些CW激光单元是拉曼光谱、晶片检测和光致发光等需要长相干长度的应用的合适工具。这些紫外连续波激光器提供出色的光束质量和性能，旨在满足工业应用和密集研发的挑战性要求。

与标准波片不同，消色差波片（AWP）提供与所使用的光的波长无关的恒定相移。这种波长独立性是通过使用两种不同的晶体材料在宽光谱范围内产生四分之一或半波延迟来实现的。我们的AWP在整个波长范围内的延迟容限优于λ/100。AWP的平坦响应非常适合与可调激光器、多激光线系统和其他宽光谱光源一起使用。立即发送电子邮件：sales@crysmit.com

Glan Taylor棱镜偏振器由两个相同的双折射材料棱镜组成，这两个棱镜以空气间隔组装。它具有小于1.0的长度与孔径比，使其成为相对薄的偏振器。没有侧逸出窗口的偏振器适合于低到中等功率的在线_排序，其中不需要侧拒绝光束，这适合于各种各样的在线_排序，特别是对于准直的输入光束。下面列出了不同材料偏振器的角场，以供比较。特点：•空气间隔•接近Brewster&Aposs角度切割。•高偏振纯度。•短长度。•适用于不需要抑制光束的低至中等功率应用。

Glan Thompson偏振器由两个方解石棱镜或a-BBO棱镜胶合而成。Glan Thompson有两种类型。一种是标准格式，另一种是长格式。它们的长径比分别为2.5：1和3.0：1。Glan Thompson倾向于具有比空气间隔偏振器更高的消光比。在紫外光谱中，它们的透射受到双折射材料以及水泥层中吸收的限制。α-BBO偏振器和方解石偏振器可分别用于约220至900nm和350至2300nm，偏振器具有任何设计中较宽的视场角。该偏振器的标准形式具有2.5：1的长度与孔径比，在589nm处具有大于15°的全接受锥角，关于输入轴对称，而具有3：1比的长形式具有26°的视场角。所有这些的极化场F1和F2如下图所示。

石英波片/延迟器-多阶材料：石英单晶使用波长范围：193nm~2000nm延迟量：λ/4λ/2（λ/8等数值）延迟容限：λ/200λ/500（特定波长）尺寸：2mm-50mm平行度：1弧秒表面质量：10-5刮挖典型吸收：可忽略损伤阈值，脉冲@1064nm，10-20 ns：10J/cm²损伤阈值，CW@VIS–NIR：10 MW/cm²

光学眼镜吸热玻璃皇冠玻璃化学强化玻璃我们每年都会遇到几种新材料。

从晶体生长、晶体取向和切割到波片制造和涂层，没有任何其他波片供应商能像G.H.一样对制造阶段进行如此多的控制。我们的波片被用于劳伦斯利弗莫尔国家实验室的NIF项目的高端研究，以满足半导体计量设备中较苛刻的生产环境。对于所有波长范围，我们对用于波片生产的光学晶体进行定向、切割和抛光。严格的内部控制可在生产运行内和生产运行之间实现更好的延迟容差。

材质：石英单晶使用波长范围：193nm~2000nm延迟量：λ/4λ/2（λ/8等数值）延迟容限：λ/200-λ/500（特定波长）尺寸：2毫米-50毫米平行度：1弧秒表面质量：10-5刮挖典型吸收：可忽略损伤阈值，脉冲@1064nm，10-20ns：10J/cm²损伤阈值，CW@VIS–NIR：1 MW/cm²孔径上的延迟均匀性（典型25毫米）：λ/500延迟精度：λ/300每°C延迟的温度依赖性：可忽略不计

我们可以开发和提供完整的系统，以合成具有所需产量的特定材料。本节介绍了我们使用的合成方法、我们的技术特点以及可以使用我们提供的设备合成的材料。我们的特点是我们提供高度自动化的设备――我们的系统不需要由合格的操作员监督来生产材料。对于任何系统，我们提供合成指定材料的技术，并在客户现场进行设备调试，培训客户人员操作系统。

波片用于偏振光的合成和分析。四分之一波片将线偏振光转换为圆偏振光，反之亦然。半波片将线偏振光的偏振面旋转任意角度。它们还将左旋圆偏振光转换为右旋圆偏振光，反之亦然。多阶波片由单晶石英或蓝宝石板制成。延迟随波长快速变化，因此它们通常仅在其设计波长下有用。延迟也是板厚度的函数，并且由于热膨胀而轻微地随温度变化。

紫翠玉（Cr3+：BeAl2O4，掺铬铝酸铍）是一种激光增益材料，用于固态激光器，如皮肤病学和激光雷达等。翠绿宝石是通过直拉法生长的。它的抗热震性是Nd：YAG的五倍，发射波长通常在710nm和800nm之间，在许多情况下约为755nm。基于紫翠宝石，有可能制造出波长可调范围很宽的激光器。紫翠宝石是各向异性的，其吸收和增益特性强烈地依赖于泵浦光的偏振方向。这与材料的强双折射一起使得容易获得具有低去偏振损耗的线性偏振发射。

KD*P（磷酸二氘钾）由于其优异的电光特性而成为电光应用中较广泛使用的材料，当施加的电压引起晶体中的双折射变化时，诸如KD*P的电光材料可以改变通过它的光的偏振状态，当与偏振器结合使用时，KD*P普克尔盒可用作产生激光脉冲的光学Q开关。KD*P用于从UV到约1.1µm的应用，其中吸收限制了其在有源腔中的使用，尽管当可以容忍几个百分点的吸收时，它可以在更长的波长下使用。

砷酸钛氧钾（KTiOAsO4，简称KTA）晶体是一种优良的非线性光学晶体，在光参量振荡（OPO）中有着广泛的应用。基于KTA的OPO器件是可靠的可调谐激光源，具有50%以上的高能量转换效率。此外，KTA具有高的损伤阈值，KTA晶体具有大的非线性光学和电光系数，并且在3.0-4.0m范围内具有显著降低的吸收。其低介电常数、低损耗角正切和离子电导率比KTP小几个数量级。

磷酸钛氧钾（KTiOO3或KTP）是一种优良的非线性光学材料，适用于许多光学系统。它具有较高的非线性系数和稳定的物理性能。它较受欢迎的应用是作为倍频器，利用Nd：YAG激光器的1064nm输出产生532nm激光。KTP-APOS的特性也使其在电光调制、光参量产生等方面具有优势。