消色差波片类似于零级波片，不同之处在于这两种波片由不同的材料制成，例如晶体石英和氟化镁。由于双折射的色散对于两种材料可以是不同的，因此可以在波长范围内指定延迟值。因此，可以使所得波片的延迟对波长变化的灵敏度低。根据两个波片的接触方法，我们将消色差波片分为两类：空气间隔波片和胶合波片。

消色差波片类似于零级波片，不同之处在于这两种波片由不同的材料制成，例如晶体石英和氟化镁。由于双折射的色散对于两种材料可以是不同的，因此可以在波长范围内指定延迟值。因此，可以使所得波片的延迟对波长变化的灵敏度低。根据两个波片的接触方法，我们将消色差波片分为两类：空气间隔波片和胶合波片。

消色差波片类似于零级波片，不同之处在于这两种波片由不同的材料制成，例如晶体石英和氟化镁。由于双折射的色散对于两种材料可以是不同的，因此可以在波长范围内指定延迟值。因此，可以使所得波片的延迟对波长变化的灵敏度低。根据两个波片的接触方法，我们将消色差波片分为两类：空气间隔波片和胶合波片。

消色差波片类似于零级波片，不同之处在于这两种波片由不同的材料制成，例如晶体石英和氟化镁。由于双折射的色散对于两种材料可以是不同的，因此可以在波长范围内指定延迟值。因此，可以使所得波片的延迟对波长变化的灵敏度低。根据两个波片的接触方法，我们将消色差波片分为两类：空气间隔波片和胶合波片。

偏振控制器允许将任何输入偏振转换为任何期望的输出偏振。该设备将标准大块光学系统的紧凑尺寸和易用性与低成本、低损耗和低背反射相结合。控制器通过可调节夹具施加压力来工作。光纤上的压力导致纤芯内的双折射，使光纤起到分数波片的作用。改变压力改变快极化分量和慢极化分量之间的延迟。夹具是可旋转的，允许改变施加应力的方向。这允许实现任何输出偏振。过程简单快捷。超过30dB的输出极化通常可以在几秒钟内实现。

Beta-BBO晶体具有高的有效非线性光学系数、高的损伤阈值、宽的相位匹配范围和高的深紫外透过率，是较好的非线性光学晶体之一。BBO是钛宝石激光器中较重要的倍频晶体。由于具有非常好的机械强度，BBO薄片可以薄至5微米，这是超短脉冲系统的理想选择。除了其优异的非线性光学性质外，BBO也是一种良好的电光晶体。BBO普克尔盒适用于高功率、高重复率的系统。请联系我们的销售团队了解更多详情。BBO还有另一种晶体结构不同的形式，称为α-BBO，称为A-BBO。α-BBO是一种优良的紫外双折射晶体，目前广泛应用于紫外偏振光源。

TechSpec®氟化钙平凸透镜非常适合要求苛刻的应用，这些应用需要从紫外线到中波红外光谱的卓越性能。TechSpec氟化钙PCX透镜具有低折射率、高激光损伤阈值和低轴向和径向应力双折射，非常适合与准分子激光器一起使用或集成到红外系统中。此外，氟化钙具有低溶解度的特点，并提供优于同类氟基基材的硬度，使这些PCX镜片能够承受恶劣的环境和暴露在自然环境中。

钒酸钇（YVO4）是一种提拉法生长的正单轴晶体。具有良好的温度稳定性和物理机械性能。由于其具有较宽的透明范围和较大的双折射，因此是光学偏振元件的理想选择。在许多应用中，它是方解石（CaCO3）和金红石（TiO2）晶体的优秀合成替代品，包括光纤隔离器和环行器、交错器、光束移位器和其他偏振光学器件（参见表1）。

格兰激光棱镜偏振器由两个相同的双折射材料棱镜组装而成，并留有空气间隙。偏振器是Glan Taylor型偏振器的改进，设计为在棱镜接合处具有较小的反射损失。具有两个逸出窗口的偏振器允许被拒绝的光束逸出偏振器，这使得它更适合于高能量激光器。与入口和出口面的表面质量相比，这些面的表面质量相对较差。没有为这些面指定划痕挖掘表面质量规范。其极化场F1和F2如下图所示。特点：•空气间隔•接近布鲁斯特角切割。•高极化纯度。•适用于高功率应用。•长度短。

Glan Taylor棱镜偏振器由两个相同的双折射材料棱镜组成，这两个棱镜以空气间隔组装。它具有小于1.0的长度与孔径比，使其成为相对薄的偏振器。没有侧逸出窗口的偏振器适合于低到中等功率的在线_排序，其中不需要侧拒绝光束，这适合于各种各样的在线_排序，特别是对于准直的输入光束。下面列出了不同材料偏振器的角场，以供比较。特点：•空气间隔•接近Brewster&Aposs角度切割。•高偏振纯度。•短长度。•适用于不需要抑制光束的低至中等功率应用。

Glan Thompson偏振器由两个方解石棱镜或a-BBO棱镜胶合而成。Glan Thompson有两种类型。一种是标准格式，另一种是长格式。它们的长径比分别为2.5：1和3.0：1。Glan Thompson倾向于具有比空气间隔偏振器更高的消光比。在紫外光谱中，它们的透射受到双折射材料以及水泥层中吸收的限制。α-BBO偏振器和方解石偏振器可分别用于约220至900nm和350至2300nm，偏振器具有任何设计中较宽的视场角。该偏振器的标准形式具有2.5：1的长度与孔径比，在589nm处具有大于15°的全接受锥角，关于输入轴对称，而具有3：1比的长形式具有26°的视场角。所有这些的极化场F1和F2如下图所示。

沃拉斯顿偏振器由两个粘合在一起的双折射材料棱镜制成。寻常光和非寻常光的偏差几乎关于输入光束轴对称，因此Wollaston偏振分束器的偏差大约是Rochon的两倍。分离角表现出色散，如图所示。可根据需要设计任意分离角。标准产品与波长的分离角如下图所示。

紫翠玉（Cr3+：BeAl2O4，掺铬铝酸铍）是一种激光增益材料，用于固态激光器，如皮肤病学和激光雷达等。翠绿宝石是通过直拉法生长的。它的抗热震性是Nd：YAG的五倍，发射波长通常在710nm和800nm之间，在许多情况下约为755nm。基于紫翠宝石，有可能制造出波长可调范围很宽的激光器。紫翠宝石是各向异性的，其吸收和增益特性强烈地依赖于泵浦光的偏振方向。这与材料的强双折射一起使得容易获得具有低去偏振损耗的线性偏振发射。

KD*P（磷酸二氘钾）由于其优异的电光特性而成为电光应用中较广泛使用的材料，当施加的电压引起晶体中的双折射变化时，诸如KD*P的电光材料可以改变通过它的光的偏振状态，当与偏振器结合使用时，KD*P普克尔盒可用作产生激光脉冲的光学Q开关。KD*P用于从UV到约1.1µm的应用，其中吸收限制了其在有源腔中的使用，尽管当可以容忍几个百分点的吸收时，它可以在更长的波长下使用。

RTP（磷酸钛氧铷-RbTiOPO4）是电光调制器和Q开关非常理想的晶体材料。由于它的自然双折射，它总是成对工作，仔细匹配以补偿双折射。激光沿X轴或y轴传播，沿输入面的对角线偏振，并在第二晶体中旋转90°。然后，先进晶体中的慢射线变成第二晶体中的快射线，因此理论上在晶体对中消除了总的静态双折射。RTP较适合于中等平均功率的激光源，其中高重复率和短Q开关脉冲长度比高平均功率更重要。

DKDP普克尔盒DKDP电光Q开关（Q-Switch，Pockels Cell）因其独特的物理特性和优良的光学质量而被广泛应用于大口径、高功率、窄脉冲（1Ons）激光系统中，DKDP晶体是一种具有优良光学质量的单轴晶体，其消光比为2000：1（使用632 nm He-Ne激光器测量），波前畸变为98%。DKDP电光调Q电容小（约3-5pF），因此上升时间短（0.5ns），调Q时可输出窄脉宽的脉冲激光，与市场上广泛使用的电光晶体相比，具有更高的损伤阈值；在10ns脉宽、1064nm波长和10Hz重复频率的光学条件下，损伤阈值为1GW/cm2。优点-波前失真：低电容-上升时间短：~3pF-高透光率：98%-高损伤阈值：1GW/cm2-无静态双折射，无光折变损伤-抗反射涂层石英窗-耐环境温度冲击和优异的电光性能

钇铝氧化物YAlO3（YAP）是一种具有吸引力的铒离子激光基质，这是由于其自然双折射与类似于YAG的良好热和机械性能相结合。具有高掺杂浓度的Er3+离子的Er：YAP晶体通常用于2.73微米的激光发射。低掺杂Er：YAP激光晶体用于1.66微米的人眼安全辐射，通过1.5微米的半导体激光二极管进行带内泵浦。这种方案优点是对应于低量子亏损的低热负荷。

Femtorose 100 MDC Compact/NoTouch将532 nm泵浦激光器和我们的专利镜面色散控制锁模钛宝石振荡器集成到一个集成盒中。这是我们的Femtorose 20 MDC激光器的固定波长版本，工作波长约为800 nm。激光器的中心波长（通常设置为820nm）由双折射滤波器元件（BRF）设置。泵浦功率和腔端镜可以通过RS232接口由计算机设置。无触摸版本包括一个电子控制单元，可实现真正的免提操作。当由内置532nm激光器的4W泵浦时，该激光器提供高达450mW的锁模输出功率。

保偏光纤是一种特殊的单模光纤，它可以保持光纤中光的偏振态。嵌入在包层中的应力元件在纤芯上施加机械应力，这导致纤芯中的双折射。嵌入的应力元件可以具有不同的设计。这些光纤用于具有光纤的网络中，用于泵浦激光器和显微应用。

保偏光纤是一种特殊的单模光纤，它可以保持光纤中光的偏振态。嵌入在包层中的应力元件在纤芯上施加机械应力，这导致纤芯中的双折射。嵌入的应力元件可以具有不同的设计。这些光纤用于具有光纤的网络中，用于泵浦激光器和显微应用。