iFLEX-Gemini™是Qioptiq紧凑但功能强大的双波长激光源，目前可用于一系列不同的波长对，例如488/640nm和405/515nm，是荧光、光谱和计量应用的理想选择，也可作为氩离子气体激光器的理想替代品。OutputKineFlex™光纤耦合系统提供单模、偏振保持输出，具有“即插即用”的多功能性，使其成为具有不断变化的需求和高性能标准的实验工作的理想选择。这种新的创新技术为设置和对准两个单独的激光源提供了一种紧凑且具有成本效益的替代方案，同时提供了比传统技术（如气体激光器）更长的长期可靠性和使用寿命。这使得iFLEX-Gemini成为以简单易用的产品增强实验室能力的较佳选择。

iFLEX-Gemini™是Qioptiq紧凑但功能强大的双波长激光源，目前可用于一系列不同的波长对，例如488/640nm和405/515nm，是荧光、光谱和计量应用的理想选择，也可作为氩离子气体激光器的理想替代品。OutputKineFlex™光纤耦合系统提供单模、偏振保持输出，具有“即插即用”多功能性，非常适合不断变化的需求和高性能标准的实验工作。这种新的创新技术为设置和对准两个单独的激光源提供了一种紧凑且具有成本效益的替代方案，同时提供了比传统技术（如气体激光器）更长的长期可靠性和使用寿命。这使得iFLEX-Gemini成为以简单易用的产品增强实验室能力的较佳选择。

iFLEX-Gemini™是Qioptiq紧凑但功能强大的双波长激光源，目前可用于一系列不同的波长对，例如488/640nm和405/515nm，是荧光、光谱和计量应用的理想选择，也可作为氩离子气体激光器的理想替代品。OutputKineFlex™光纤耦合系统提供单模、偏振保持输出，具有“即插即用”的多功能性，使其成为具有不断变化的需求和高性能标准的实验工作的理想选择。这种新的创新技术为设置和对准两个单独的激光源提供了一种紧凑且具有成本效益的替代方案，同时提供了比传统技术（如气体激光器）更长的长期可靠性和使用寿命。这使得iFlex-Gemini成为以简单易用的产品增强实验室能力的较佳选择。

EMU-120/65设计用于f/3或更快的输入光学器件，使其具有任何宽带阶梯光栅摄谱仪的较高光学扩展量（数值孔径X狭缝面积）。EMU-120/65的吞吐量通常比其他宽带中阶梯光栅仪器高10倍至20倍。凭借其高光学扩展量，EMU-120/65是先进台通用于LIBS（激光诱导击穿光谱）和拉曼应用的中阶梯光栅光谱仪。EMU-120/65设计用于可选通EMCCD相机，在一次曝光中以波长或拉曼位移的线性单位覆盖探测器的整个范围（UV-VIS-NIR）。

Eblana Photonics是用于气体传感应用的可调谐二极管激光器的专家，提供用于氢氟烃检测的EP1278-DM-B激光器，该激光器可在1260 nm至1288 nm范围内连续可调。该激光二极管是可调谐二极管激光吸收光谱（TDLAS）的理想选择，为恶劣环境中的实时痕量气体传感（ppm或ppb水平）提供了低维护解决方案。EP1278-DM-B二极管激光器利用了Eblana专有的离散模式（DM）技术，该技术类似于没有大多数DFB固有的模式跳变的传统DFB激光器。

Eblana Photonics是用于气体传感应用的可调谐二极管激光器的专家，提供用于水蒸气（H2O）检测的EP1392-DM-B激光器，该激光器可在1378 nm至1400 nm范围内连续调谐。该激光二极管是可调谐二极管激光吸收光谱（TDLAS）的理想选择。为恶劣环境中的实时痕量气体检测（ppm或ppb水平）提供低维护解决方案。EP1392-DM-B二极管激光器利用了Eblana专有的离散模式（DM）技术，该技术可产生具有出色SMSR的可调单频输出，类似于传统DFB激光器，没有大多数DFB固有的模式跳变。

Eblana Photonics是用于气体传感应用的可调谐二极管激光器的专家，提供用于氨检测的EP1512-DM-B激光器，该激光器可在1490 nm至1530 nm范围内连续调谐。该激光二极管是可调谐二极管激光吸收光谱（TDLAS）的理想选择，为恶劣环境中的实时痕量气体传感（ppm或ppb水平）提供低维护解决方案。EP1512-DM-B二极管激光器利用了Eblana专有的离散模式（DM）技术，该技术可产生具有类似于没有大多数DFB固有的模式跳变的传统DFB激光器。

用于气体传感应用的可调谐二极管激光器专家提供用于一氧化碳检测的EP1570DM-B激光器，该激光器可在1560 nm至1573 nm范围内连续调谐。该激光二极管是可调谐二极管激光吸收光谱（TDLAS）的理想选择，为恶劣环境中的实时痕量气体传感（ppm或ppb级别）提供低维护解决方案。EP1570-DM-B二极管激光器利用专有的离散模式（DM）技术，可产生具有出色SMSR的可调谐单频输出。类似于没有大多数DFB固有的模式跳变的传统DFB激光器。

用于气体传感应用的可调谐二极管激光器专家提供用于甲烷（CH4）检测的EP1654DM-B激光器，该激光器可在1640 nm至1670 nm范围内连续调谐。该激光二极管是可调谐二极管激光吸收光谱（TDLAS）的理想选择，为恶劣环境中的实时痕量气体传感（ppm或ppb水平）提供低维护解决方案。EP1654-DM-B二极管激光器利用专有的离散模式（DM）技术，可产生具有出色SMSR的可调谐单频输出类似于没有大多数DFB固有的模式跳变的传统DFB激光器。

Eblana Photonics是用于气体传感应用的可调谐二极管激光器的专家，提供用于氯化氢（HCl）检测的EP1742-DM-B激光器，该激光器可在1735 nm至1770 nm范围内连续调谐。该激光二极管是可调谐二极管激光吸收光谱（TDLAS）的理想选择。为恶劣环境中的实时痕量气体检测（ppm或ppb水平）提供低维护解决方案。EP1742-DM-B二极管激光器利用Eblana专有的离散模式（DM）技术，该技术可产生具有出色SMSR的可调单频输出，类似于传统DFB激光器，没有大多数DFB固有的模式跳变。

我们的热电探测器是一类室温热探测器，当暴露于辐射源时，其产生的电流输出与温度变化率成正比。它们较好用交流电流源、电容器和电阻器来描述。它们的电流输出由方程I=P（T）·A·DT/DT决定，其中I是电流，P（T）是Pyro系数，A是由前电极限定的面积，DT/DT是Pyro晶体的温度变化率。与其他红外探测器相比，热释电探测器的优点是：室温操作、宽光谱响应、高灵敏度（D*）和快速响应（亚纳秒至50Ω）。我们的被动式分立热电探测器直径范围为1至9毫米，并提供两种配置：高灵敏度或高平均功率。他们展示了覆盖有我们的金属涂层（MT）的热电探测器元件，并封装在微型TO-5或TO-8罐中。左图显示了两种类型探测器的引脚排列。我们的有机黑色涂层（BL），增加了光学吸收，并有助于平坦的光谱响应。我们还提供许多可添加到TO CAN的永久红外窗口。这些离散的Pyro探测器是脉冲激光应用的理想选择。

我们的热电探测器是一类室温热探测器，当暴露于辐射源时，其产生的电流输出与温度变化率成正比。它们较好用交流电流源、电容器和电阻器来描述。它们的电流输出由等式I=P（T）·A·DT/DT决定，其中I是电流，P（T）是Pyro系数，A是由前电极限定的面积，DT/DT是Pyro晶体的温度变化率。与其他红外探测器相比，热释电探测器的优点是：室温操作、宽光谱响应、高灵敏度（D*）和快速响应（亚纳秒至50Ω）。我们的被动式分立热电探测器直径范围为1至9毫米，并提供两种配置：高灵敏度或高平均功率。他们展示了覆盖有我们的金属涂层（MT）的热电探测器元件，并封装在微型TO-5或TO-8罐中。左图显示了两种类型探测器的引脚排列。我们的有机黑色涂层（BL），增加了光学吸收，并有助于平坦的光谱响应。我们还提供许多可添加到TO CAN的永久红外窗口。这些离散的Pyro探测器是脉冲激光应用的理想选择。

我们的热电探测器是一类室温热探测器，当暴露于辐射源时，其产生的电流输出与温度变化率成正比。它们较好用交流电流源、电容器和电阻器来描述。它们的电流输出由方程I=P（T）·A·DT/DT决定，其中I是电流，P（T）是Pyro系数，A是由前电极限定的面积，DT/DT是Pyro晶体的温度变化率。与其他红外探测器相比，热释电探测器的优点是：室温操作、宽光谱响应、高灵敏度（D*）和快速响应（亚纳秒至50Ω）。我们的被动式分立热电探测器直径范围为1至9毫米，并提供两种配置：高灵敏度或高平均功率。他们展示了覆盖有我们的金属涂层（MT）的热电探测器元件，并封装在微型TO-5或TO-8罐中。左图显示了两种类型探测器的引脚排列。我们的有机黑色涂层（BL），增加了光学吸收，并有助于平坦的光谱响应。我们还提供许多可添加到TO CAN的永久红外窗口。这些离散的Pyro探测器是脉冲激光应用的理想选择。

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我们的热电探测器是一类室温热探测器，当暴露于辐射源时，其产生的电流输出与温度变化率成正比。它们较好用交流电流源、电容器和电阻器来描述。它们的电流输出由等式I=P（T）·A·DT/DT决定，其中I是电流，P（T）是Pyro系数，A是由前电极限定的面积，DT/DT是Pyro晶体的温度变化率。与其他红外探测器相比，热释电探测器的优点是：室温操作、宽光谱响应、高灵敏度（D*）和快速响应（亚纳秒至50Ω）。我们的被动式分立热电探测器直径范围为1至9毫米，并提供两种配置：高灵敏度或高平均功率。他们展示了覆盖有我们的金属涂层（MT）的热电探测器元件，并封装在微型TO-5或TO-8罐中。左图显示了两种类型探测器的引脚排列。我们的有机黑色涂层（BL），增加了光学吸收，并有助于平坦的光谱响应。我们还提供许多可添加到TO CAN的永久红外窗口。这些离散的Pyro探测器是脉冲激光应用的理想选择。

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我们的热电探测器是一类室温热探测器，当暴露于辐射源时，其产生的电流输出与温度变化率成正比。它们较好用交流电流源、电容器和电阻器来描述。它们的电流输出由等式I=P（T）·A·DT/DT决定，其中I是电流，P（T）是Pyro系数，A是由前电极限定的面积，DT/DT是Pyro晶体的温度变化率。与其他红外探测器相比，热释电探测器的优点是：室温操作、宽光谱响应、高灵敏度（D*）和快速响应（亚纳秒至50Ω）。我们的被动式分立热电探测器直径范围为1至9毫米，并提供两种配置：高灵敏度或高平均功率。他们展示了覆盖有我们的金属涂层（MT）的热电探测器元件，并封装在微型TO-5或TO-8罐中。左图显示了两种类型探测器的引脚排列。我们的有机黑色涂层（BL），增加了光学吸收，并有助于平坦的光谱响应。我们还提供许多可添加到TO CAN的永久红外窗口。这些离散的Pyro探测器是脉冲激光应用的理想选择。

我们的热电探测器是一类室温热探测器，当暴露于辐射源时，其产生的电流输出与温度变化率成正比。它们较好用交流电流源、电容器和电阻器来描述。它们的电流输出由等式I=P（T）·A·DT/DT决定，其中I是电流，P（T）是Pyro系数，A是由前电极限定的面积，DT/DT是Pyro晶体的温度变化率。与其他红外探测器相比，热释电探测器的优点是：室温操作、宽光谱响应、高灵敏度（D*）和快速响应（亚纳秒至50Ω）。我们的被动式分立热电探测器直径范围为1至9毫米，并提供两种配置：高灵敏度或高平均功率。他们展示了覆盖有我们的金属涂层（MT）的热电探测器元件，并封装在微型TO-5或TO-8罐中。左图显示了两种类型探测器的引脚排列。我们的有机黑色涂层（BL），增加了光学吸收，并有助于平坦的光谱响应。我们还提供许多可添加到TO CAN的永久红外窗口。这些离散的Pyro探测器是脉冲激光应用的理想选择。

我们的热电探测器是一类室温热探测器，当暴露于辐射源时，其产生的电流输出与温度变化率成正比。它们较好用交流电流源、电容器和电阻器来描述。它们的电流输出由等式I=P（T）·A·DT/DT决定，其中I是电流，P（T）是Pyro系数，A是由前电极限定的面积，DT/DT是Pyro晶体的温度变化率。与其他红外探测器相比，热释电探测器的优点是：室温操作、宽光谱响应、高灵敏度（D*）和快速响应（亚纳秒至50Ω）。我们的被动式分立热电探测器直径范围为1至9毫米，并提供两种配置：高灵敏度或高平均功率。他们展示了覆盖有我们的金属涂层（MT）的热电探测器元件，并封装在微型TO-5或TO-8罐中。左图显示了两种类型探测器的引脚排列。我们的有机黑色涂层（BL），增加了光学吸收，并有助于平坦的光谱响应。我们还提供许多可添加到TO CAN的永久红外窗口。这些离散的Pyro探测器是脉冲激光应用的理想选择。