Levante IRNSP PS是一种以1μm锁模皮秒激光为固定波长泵浦源的同步泵浦光参量振荡器。它的外壳、内部控制电子设备和软件都是全新开发的，便于操作和自动化控制。信号输出的可访问波长范围为1315。2000nm，可选闲频输出的波长范围为2150。4800nm（当泵浦@1031nm时）。这对于在IR中需要可调光的应用是理想的。G.振动光谱：OPO以周期性极化的fancrystal晶体作为增益介质。由于新的平台，调整将是自动化的，可以通过软件进行控制。还提供了TCP/IP接口。

PeakDetect非常适合验证超短脉冲激光器的性能，尤其是在专注于峰值功率敏感应用和用于显微镜、微加工、医疗诊断或外科手术的集成系统时。

ART Photonics GmbH的Flexispec®光纤探头耦合器可轻松将光纤探头与任何FTIR光谱仪耦合。Flexispec®探针与FT光谱仪的耦合消除了制备样品并将其放入样品室的需要，并使远程分析成为可能，以便在线监测分子反应。光纤探头耦合器FPC-2M设计用于实现光纤探头与IS5（Thermo Fisher较小的FTIR光谱仪）的有效耦合。FPC-2M概念基于两个离轴抛物面镜，这两个离轴抛物面镜集成在标准传输附件平台ID1中，覆盖了广泛的光谱范围。任何SMA端接的探头都可以与FCP-2M探头耦合器连接，并且在需要时可以通过调整镜子来实现较大耦合效率。

Fv-3100（FiberView）是Lightel的台式数字显微镜，设计用于检查和捕捉大芯光纤的图像。1400µm X 1000µm的大视场可检测大至1mm的光纤，并可通过数字变焦获得更多细节。对于125µm光纤，当需要查看连接器的较大区域时，FiberView也很有用。FiberView的直观设计由PC的USB端口供电，使用简单方便。包含的软件可以在几分钟内掌握。

我们的热电探测器是一类室温热探测器，当暴露于辐射源时，其产生的电流输出与温度变化率成正比。它们较好用交流电流源、电容器和电阻器来描述。它们的电流输出由方程I=P（T）·A·DT/DT决定，其中I是电流，P（T）是Pyro系数，A是由前电极限定的面积，DT/DT是Pyro晶体的温度变化率。与其他红外探测器相比，热释电探测器的优点是：室温操作、宽光谱响应、高灵敏度（D*）和快速响应（亚纳秒至50Ω）。我们的被动式分立热电探测器直径范围为1至9毫米，并提供两种配置：高灵敏度或高平均功率。他们展示了覆盖有我们的金属涂层（MT）的热电探测器元件，并封装在微型TO-5或TO-8罐中。左图显示了两种类型探测器的引脚排列。我们的有机黑色涂层（BL），增加了光学吸收，并有助于平坦的光谱响应。我们还提供许多可添加到TO CAN的永久红外窗口。这些离散的Pyro探测器是脉冲激光应用的理想选择。

我们的热电探测器是一类室温热探测器，当暴露于辐射源时，其产生的电流输出与温度变化率成正比。它们较好用交流电流源、电容器和电阻器来描述。它们的电流输出由等式I=P（T）·A·DT/DT决定，其中I是电流，P（T）是Pyro系数，A是由前电极限定的面积，DT/DT是Pyro晶体的温度变化率。与其他红外探测器相比，热释电探测器的优点是：室温操作、宽光谱响应、高灵敏度（D*）和快速响应（亚纳秒至50Ω）。我们的被动式分立热电探测器直径范围为1至9毫米，并提供两种配置：高灵敏度或高平均功率。他们展示了覆盖有我们的金属涂层（MT）的热电探测器元件，并封装在微型TO-5或TO-8罐中。左图显示了两种类型探测器的引脚排列。我们的有机黑色涂层（BL），增加了光学吸收，并有助于平坦的光谱响应。我们还提供许多可添加到TO CAN的永久红外窗口。这些离散的Pyro探测器是脉冲激光应用的理想选择。

我们的热电探测器是一类室温热探测器，当暴露于辐射源时，其产生的电流输出与温度变化率成正比。它们较好用交流电流源、电容器和电阻器来描述。它们的电流输出由方程I=P（T）·A·DT/DT决定，其中I是电流，P（T）是Pyro系数，A是由前电极限定的面积，DT/DT是Pyro晶体的温度变化率。与其他红外探测器相比，热释电探测器的优点是：室温操作、宽光谱响应、高灵敏度（D*）和快速响应（亚纳秒至50Ω）。我们的被动式分立热电探测器直径范围为1至9毫米，并提供两种配置：高灵敏度或高平均功率。他们展示了覆盖有我们的金属涂层（MT）的热电探测器元件，并封装在微型TO-5或TO-8罐中。左图显示了两种类型探测器的引脚排列。我们的有机黑色涂层（BL），增加了光学吸收，并有助于平坦的光谱响应。我们还提供许多可添加到TO CAN的永久红外窗口。这些离散的Pyro探测器是脉冲激光应用的理想选择。

我们的热电探测器是一类室温热探测器，当暴露于辐射源时，其产生的电流输出与温度变化率成正比。它们较好用交流电流源、电容器和电阻器来描述。它们的电流输出由等式I=P（T）·A·DT/DT决定，其中I是电流，P（T）是Pyro系数，A是由前电极限定的面积，DT/DT是Pyro晶体的温度变化率。与其他红外探测器相比，热释电探测器的优势在于：室温操作、宽光谱响应、高灵敏度（D*）和快速响应（亚纳秒至50Ω）。我们的被动式分立热释电探测器的直径范围为1至9 mm，并提供两种配置：高灵敏度或高平均功率。他们展示了覆盖有我们的金属涂层（MT）的热电探测器元件，并封装在微型TO-5或TO-8罐中。左图显示了两种类型探测器的引脚排列。我们的有机黑色涂层（BL），增加了光学吸收，并有助于平坦的光谱响应。我们还提供许多可添加到TO CAN的永久红外窗口。这些离散的Pyro探测器是脉冲激光应用的理想选择。

我们的热电探测器是一类室温热探测器，当暴露于辐射源时，其产生的电流输出与温度变化率成正比。它们较好用交流电流源、电容器和电阻器来描述。它们的电流输出由等式I=P（T）·A·DT/DT决定，其中I是电流，P（T）是Pyro系数，A是由前电极限定的面积，DT/DT是Pyro晶体的温度变化率。与其他红外探测器相比，热释电探测器的优点是：室温操作、宽光谱响应、高灵敏度（D*）和快速响应（亚纳秒至50Ω）。我们的被动式分立热电探测器直径范围为1至9毫米，并提供两种配置：高灵敏度或高平均功率。他们展示了覆盖有我们的金属涂层（MT）的热电探测器元件，并封装在微型TO-5或TO-8罐中。左图显示了两种类型探测器的引脚排列。我们的有机黑色涂层（BL），增加了光学吸收，并有助于平坦的光谱响应。我们还提供许多可添加到TO CAN的永久红外窗口。这些离散的Pyro探测器是脉冲激光应用的理想选择。

我们的热电探测器是一类室温热探测器，当暴露于辐射源时，其产生的电流输出与温度变化率成正比。它们较好用交流电流源、电容器和电阻器来描述。它们的电流输出由方程I=P（T）·A·DT/DT决定，其中I是电流，P（T）是Pyro系数，A是由前电极限定的面积，DT/DT是Pyro晶体的温度变化率。与其他红外探测器相比，热释电探测器的优点是：室温操作、宽光谱响应、高灵敏度（D*）和快速响应（亚纳秒至50Ω）。我们的被动式分立热电探测器的直径范围为1至9毫米，提供两种配置：高灵敏度或高平均功率。他们展示了覆盖有我们的金属涂层（MT）的热电探测器元件，并封装在微型TO-5或TO-8罐中。左图显示了两种类型探测器的引脚排列。我们的有机黑色涂层（BL），增加了光学吸收，并有助于平坦的光谱响应。我们还提供许多可添加到TO CAN的永久红外窗口。这些离散的Pyro探测器是脉冲激光应用的理想选择。

我们的热电探测器是一类室温热探测器，当暴露于辐射源时，其产生的电流输出与温度变化率成正比。它们较好用交流电流源、电容器和电阻器来描述。它们的电流输出由等式I=P（T）·A·DT/DT决定，其中I是电流，P（T）是Pyro系数，A是由前电极限定的面积，DT/DT是Pyro晶体的温度变化率。与其他红外探测器相比，热释电探测器的优点是：室温操作、宽光谱响应、高灵敏度（D*）和快速响应（亚纳秒至50Ω）。我们的被动式分立热电探测器直径范围为1至9毫米，并提供两种配置：高灵敏度或高平均功率。他们展示了覆盖有我们的金属涂层（MT）的热电探测器元件，并封装在微型TO-5或TO-8罐中。左图显示了两种类型探测器的引脚排列。我们的有机黑色涂层（BL），增加了光学吸收，并有助于平坦的光谱响应。我们还提供许多可添加到TO CAN的永久红外窗口。这些离散的Pyro探测器是脉冲激光应用的理想选择。

我们的热电探测器是一类室温热探测器，当暴露于辐射源时，其产生的电流输出与温度变化率成正比。它们较好用交流电流源、电容器和电阻器来描述。它们的电流输出由等式I=P（T）·A·DT/DT决定，其中I是电流，P（T）是Pyro系数，A是由前电极限定的面积，DT/DT是Pyro晶体的温度变化率。与其他红外探测器相比，热释电探测器的优点是：室温操作、宽光谱响应、高灵敏度（D*）和快速响应（亚纳秒至50Ω）。我们的被动式分立热电探测器直径范围为1至9毫米，并提供两种配置：高灵敏度或高平均功率。他们展示了覆盖有我们的金属涂层（MT）的热电探测器元件，并封装在微型TO-5或TO-8罐中。左图显示了两种类型探测器的引脚排列。我们的有机黑色涂层（BL），增加了光学吸收，并有助于平坦的光谱响应。我们还提供许多可添加到TO CAN的永久红外窗口。这些离散的Pyro探测器是脉冲激光应用的理想选择。

我们的热电探测器是一类室温热探测器，当暴露于辐射源时，其产生的电流输出与温度变化率成正比。它们较好用交流电流源、电容器和电阻器来描述。它们的电流输出由等式I=P（T）·A·DT/DT决定，其中I是电流，P（T）是Pyro系数，A是由前电极限定的面积，DT/DT是Pyro晶体的温度变化率。与其他红外探测器相比，热释电探测器的优点是：室温操作、宽光谱响应、高灵敏度（D*）和快速响应（亚纳秒至50Ω）。我们的被动式分立热电探测器直径范围为1至9毫米，并提供两种配置：高灵敏度或高平均功率。他们展示了覆盖有我们的金属涂层（MT）的热电探测器元件，并封装在微型TO-5或TO-8罐中。左图显示了两种类型探测器的引脚排列。我们的有机黑色涂层（BL），增加了光学吸收，并有助于平坦的光谱响应。我们还提供许多可添加到TO CAN的永久红外窗口。这些离散的Pyro探测器是脉冲激光应用的理想选择。

我们的热电探测器是一类室温热探测器，当暴露于辐射源时，其产生的电流输出与温度变化率成正比。它们较好用交流电流源、电容器和电阻器来描述。它们的电流输出由等式I=P（T）·A·DT/DT决定，其中I是电流，P（T）是Pyro系数，A是由前电极限定的面积，DT/DT是Pyro晶体的温度变化率。与其他红外探测器相比，热释电探测器的优点是：室温操作、宽光谱响应、高灵敏度（D*）和快速响应（亚纳秒至50Ω）。我们的被动式分立热电探测器直径范围为1至9毫米，并提供两种配置：高灵敏度或高平均功率。他们展示了覆盖有我们的金属涂层（MT）的热电探测器元件，并封装在微型TO-5或TO-8罐中。左图显示了两种类型探测器的引脚排列。我们的有机黑色涂层（BL），增加了光学吸收，并有助于平坦的光谱响应。我们还提供许多可添加到TO CAN的永久红外窗口。这些离散的Pyro探测器是脉冲激光应用的理想选择。

我们的热电探测器是一类室温热探测器，当暴露于辐射源时，其产生的电流输出与温度变化率成正比。它们较好用交流电流源、电容器和电阻器来描述。它们的电流输出由方程I=P（T）·A·DT/DT决定，其中I是电流，P（T）是Pyro系数，A是由前电极限定的面积，DT/DT是Pyro晶体的温度变化率。与其他红外探测器相比，热释电探测器的优点是：室温操作、宽光谱响应、高灵敏度（D*）和快速响应（亚纳秒至50Ω）。我们的被动式分立热电探测器的直径范围为1至9毫米，提供两种配置：高灵敏度或高平均功率。他们展示了覆盖有我们的金属涂层（MT）的热电探测器元件，并封装在微型TO-5或TO-8罐中。左图显示了两种类型探测器的引脚排列。我们的有机黑色涂层（BL），增加了光学吸收，并有助于平坦的光谱响应。我们还提供许多可添加到TO CAN的永久红外窗口。这些离散的Pyro探测器是脉冲激光应用的理想选择。

我们的热电探测器是一类室温热探测器，当暴露于辐射源时，其产生的电流输出与温度变化率成正比。它们较好用交流电流源、电容器和电阻器来描述。它们的电流输出由等式I=P（T）·A·DT/DT决定，其中I是电流，P（T）是Pyro系数，A是由前电极限定的面积，DT/DT是Pyro晶体的温度变化率。与其他红外探测器相比，热释电探测器的优点是：室温操作、宽光谱响应、高灵敏度（D*）和快速响应（亚纳秒至50Ω）。我们的被动式分立热电探测器直径范围为1至9毫米，并提供两种配置：高灵敏度或高平均功率。他们展示了覆盖有我们的金属涂层（MT）的热电探测器元件，并封装在微型TO-5或TO-8罐中。左图显示了两种类型探测器的引脚排列。我们的有机黑色涂层（BL），增加了光学吸收，并有助于平坦的光谱响应。我们还提供许多可添加到TO CAN的永久红外窗口。这些离散的Pyro探测器是脉冲激光应用的理想选择。

我们的热电探测器是一类室温热探测器，当暴露于辐射源时，其产生的电流输出与温度变化率成正比。它们较好用交流电流源、电容器和电阻器来描述。它们的电流输出由方程I=P（T）·A·DT/DT决定，其中I是电流，P（T）是Pyro系数，A是由前电极限定的面积，DT/DT是Pyro晶体的温度变化率。与其他红外探测器相比，热释电探测器的优点是：室温操作、宽光谱响应、高灵敏度（D*）和快速响应（亚纳秒至50Ω）。我们的被动式分立热电探测器直径范围为1至9毫米，并提供两种配置：高灵敏度或高平均功率。他们展示了覆盖有我们的金属涂层（MT）的热电探测器元件，并封装在微型TO-5或TO-8罐中。左图显示了两种类型探测器的引脚排列。我们的有机黑色涂层（BL），增加了光学吸收，并有助于平坦的光谱响应。我们还提供许多可添加到TO CAN的永久红外窗口。这些离散的Pyro探测器是脉冲激光应用的理想选择。

我们的热电探测器是一类室温热探测器，当暴露于辐射源时，其产生的电流输出与温度变化率成正比。它们较好用交流电流源、电容器和电阻器来描述。它们的电流输出由等式I=P（T）·A·DT/DT决定，其中I是电流，P（T）是Pyro系数，A是由前电极限定的面积，DT/DT是Pyro晶体的温度变化率。与其他红外探测器相比，热释电探测器的优点是：室温操作、宽光谱响应、高灵敏度（D*）和快速响应（亚纳秒至50Ω）。我们的被动式分立热电探测器直径范围为1至9毫米，并提供两种配置：高灵敏度或高平均功率。他们展示了覆盖有我们的金属涂层（MT）的热电探测器元件，并封装在微型TO-5或TO-8罐中。左图显示了两种类型探测器的引脚排列。我们的有机黑色涂层（BL），增加了光学吸收，并有助于平坦的光谱响应。我们还提供许多可添加到TO CAN的永久红外窗口。这些离散的Pyro探测器是脉冲激光应用的理想选择。

我们的热电探测器是一类室温热探测器，当暴露于辐射源时，其产生的电流输出与温度变化率成正比。它们较好用交流电流源、电容器和电阻器来描述。它们的电流输出由方程I=P（T）·A·DT/DT决定，其中I是电流，P（T）是Pyro系数，A是由前电极限定的面积，DT/DT是Pyro晶体的温度变化率。与其他红外探测器相比，热释电探测器的优点是：室温操作、宽光谱响应、高灵敏度（D*）和快速响应（亚纳秒至50Ω）。我们的被动式分立热电探测器直径范围为1至9毫米，并提供两种配置：高灵敏度或高平均功率。他们展示了覆盖有我们的金属涂层（MT）的热电探测器元件，并封装在微型TO-5或TO-8罐中。左图显示了两种类型探测器的引脚排列。我们的有机黑色涂层（BL），增加了光学吸收，并有助于平坦的光谱响应。我们还提供许多可添加到TO CAN的永久红外窗口。这些离散的Pyro探测器是脉冲激光应用的理想选择。

我们的热电探测器是一类室温热探测器，当暴露于辐射源时，其产生的电流输出与温度变化率成正比。它们较好用交流电流源、电容器和电阻器来描述。它们的电流输出由等式I=P（T）·A·DT/DT决定，其中I是电流，P（T）是Pyro系数，A是由前电极限定的面积，DT/DT是Pyro晶体的温度变化率。与其他红外探测器相比，热释电探测器的优点是：室温操作、宽光谱响应、高灵敏度（D*）和快速响应（亚纳秒至50Ω）。我们的被动式分立热电探测器直径范围为1至9毫米，并提供两种配置：高灵敏度或高平均功率。他们展示了覆盖有我们的金属涂层（MT）的热电探测器元件，并封装在微型TO-5或TO-8罐中。左图显示了两种类型探测器的引脚排列。我们的有机黑色涂层（BL），增加了光学吸收，并有助于平坦的光谱响应。我们还提供许多可添加到TO CAN的永久红外窗口。这些离散的Pyro探测器是脉冲激光应用的理想选择。