使用IV型像差校正单色器光栅，单个凹面光栅将来自入口狭缝的光分散、准直并重新聚焦到出口狭缝上。通过光栅的简单旋转获得波长扫描。这些光栅的凹槽间距是计算机优化的，以产生具有较小值的高质量图像像散和彗差，即使在大数值孔径下。与Czerny-Turner单色仪（配有一面平面光栅、一面准直镜和一面聚焦镜）相比，像差校正单色仪光栅提供了更好的光收集效率和信噪比。

使用IV型像差校正单色器光栅，单个凹面光栅将来自入口狭缝的光分散、准直并重新聚焦到出口狭缝上。通过光栅的简单旋转获得波长扫描。这些光栅的凹槽间距是计算机优化的，以产生具有较小值的高质量图像像散和彗差，即使在大数值孔径下。与Czerny-Turner单色仪（配有一面平面光栅、一面准直镜和一面聚焦镜）相比，像差校正单色仪光栅提供了更好的光收集效率和信噪比。

使用IV型像差校正单色器光栅，单个凹面光栅将来自入口狭缝的光分散、准直并重新聚焦到出口狭缝上。通过光栅的简单旋转获得波长扫描。这些光栅的凹槽间距是计算机优化的，以产生具有较小值的高质量图像像散和彗差，即使在大数值孔径下。与Czerny-Turner单色仪（配有一面平面光栅、一面准直镜和一面聚焦镜）相比，像差校正单色仪光栅提供了更好的光收集效率和信噪比。

使用IV型像差校正单色器光栅，单个凹面光栅将来自入口狭缝的光分散、准直并重新聚焦到出口狭缝上。通过光栅的简单旋转获得波长扫描。这些光栅的凹槽间距是计算机优化的，以产生具有较小值的高质量图像像散和彗差，即使在大数值孔径下。与Czerny-Turner单色仪（配有一面平面光栅、一面准直镜和一面聚焦镜）相比，像差校正单色仪光栅提供了更好的光收集效率和信噪比。

使用IV型像差校正单色器光栅，单个凹面光栅将来自入口狭缝的光分散、准直并重新聚焦到出口狭缝上。通过光栅的简单旋转获得波长扫描。这些光栅的凹槽间距是计算机优化的，以产生具有较小值的高质量图像像散和彗差，即使在大数值孔径下。与Czerny-Turner单色仪（配有一面平面光栅、一面准直镜和一面聚焦镜）相比，像差校正单色仪光栅提供了更好的光收集效率和信噪比。

使用IV型像差校正单色器光栅，单个凹面光栅将来自入口狭缝的光分散、准直并重新聚焦到出口狭缝上。通过光栅的简单旋转获得波长扫描。这些光栅的凹槽间距是计算机优化的，以产生具有较小值的高质量图像像散和彗差，即使在大数值孔径下。与Czerny-Turner单色仪（配有一面平面光栅、一面准直镜和一面聚焦镜）相比，像差校正单色仪光栅提供了更好的光收集效率和信噪比。

使用IV型像差校正单色器光栅，单个凹面光栅将来自入口狭缝的光分散、准直并重新聚焦到出口狭缝上。通过光栅的简单旋转获得波长扫描。这些光栅的凹槽间距是计算机优化的，以产生具有较小值的高质量图像像散和彗差，即使在大数值孔径下。与Czerny-Turner单色仪（配有一面平面光栅、一面准直镜和一面聚焦镜）相比，像差校正单色仪光栅提供了更好的光收集效率和信噪比。

使用IV型像差校正的单色光栅，单个凹面光栅将来自入口狭缝的光分散、准直并重新聚焦到出口狭缝上。通过光栅的简单旋转来获得波长扫描，这些光栅的凹槽间距由计算机优化，以产生具有较小值的高质量图像与Czerny-Turner单色仪（配有一个平面光栅、一个准直镜和一个聚焦镜）相比，IV型像差校正的单色仪光栅提供了更好的光收集效率和信噪比。

使用IV型像差校正单色器光栅，单个凹面光栅将来自入口狭缝的光分散、准直并重新聚焦到出口狭缝上。通过光栅的简单旋转获得波长扫描。这些光栅的凹槽间距是计算机优化的，以产生具有较小值的高质量图像像散和彗差，即使在大数值孔径下。与Czerny-Turner单色仪（配有一面平面光栅、一面准直镜和一面聚焦镜）相比，像差校正单色仪光栅提供了更好的光收集效率和信噪比。

使用IV型像差校正单色器光栅，单个凹面光栅将来自入口狭缝的光分散、准直并重新聚焦到出口狭缝上。通过光栅的简单旋转获得波长扫描。这些光栅的凹槽间距是计算机优化的，以产生具有较小值的高质量图像像散和彗差，即使在大数值孔径下。与Czerny-Turner单色仪（配有一面平面光栅、一面准直镜和一面聚焦镜）相比，像差校正单色仪光栅提供了更好的光收集效率和信噪比。

多C-DM可变形反射镜：用于先进波前控制的多功能鲁棒可变形反射镜系统。广受欢迎的Multi-DM在易于使用的封装中提供复杂的像差补偿。该系统具有137个精确控制的元件和低致动器间耦合，非常适合广泛的应用，包括显微镜、视网膜成像和激光束整形。通过USB接口可轻松控制高速、高精度驱动电子设备。该可变形反射镜可用于自适应光学或空间光调制器应用的连续和分段表面。DM能够实现高达100kHz的帧速率，具有亚纳米步长和零滞后。

负弯月（凸-凹）透镜的中心厚度较小，设计用于减小光学系统中的球差。当与另一透镜组合使用时，负弯月形透镜将增加系统的焦距并减小系统的数值孔径（NA）。当用于发散光线时，如上图所示，凸面应面向光束，以较大限度地减少球面像差。

消色差透镜或消色差透镜是一种设计用于限制色差和球面像差影响的透镜。对消色差透镜进行校正，使两种波长（通常为红光和蓝光）在同一平面上聚焦。较常见的类型是消色差双合透镜，它由两个单独的透镜组成，这两个透镜由具有不同色散量的玻璃制成。通常，一个元件是由火石玻璃（例如F2）制成的负（凹）元件，其具有相对高的色散，而另一个元件是由冕玻璃（例如BK7）制成的正（凸）元件，其具有较低的色散。

非球面透镜是减少系统中光学元件数量的成本有效方式。正确形成的非球面透镜表面可以消除或控制球面像差。结果，更多的能量可以集中到更小的区域中。非球面透镜较适合低光圈值、高通量应用。光学表面为许多终端用户生产高质量的非球面透镜，特别是在高能激光研究领域。

这些高度集成的相移Twyman-Green干涉仪传感器可满足现代质量管理的较苛刻要求。结合μShape™测量和分析软件，这些高性能精密测量仪器可提供有关样品表面偏差或波前像差的信息。

这些高度集成的相移Twyman-Green干涉仪传感器可满足现代质量管理的较苛刻要求。结合µShapeTM测量和分析软件，这些高性能精密测量仪器可提供有关样品表面、波前或测试物镜像差的信息。

除了在一个轴上之外，平凹柱面透镜起到平凹球面透镜的作用。这些透镜用于需要光源的一维成形的应用中。典型的应用是使用单个柱面透镜将准直激光变成线发生器。可以使用成对的柱面透镜来变形地形成图像。为了较大限度地减少像差的引入，当用于发散光束时，透镜的曲面应面向光源。

平凹透镜（PCC）具有产生总负焦距的先进普莱诺表面和第二凹表面。它们从不形成实像，并且它们可以用于发散入射光束，或者可替换地，用于增加先前已知系统的焦距。对于PCX透镜，当用于无限远距离的物体时，PCC透镜提供较小的球面像差，将物体转向凹面，并将图像转向普莱诺表面。Tecnottica Consonni可提供具有或不具有抗反射涂层的不同光学玻璃的PCC透镜，用于紫外线（UV）、可见光（VIS）、近红外（NIR和SWIR）和客户选择的其他波长或带宽。

当物体和图像的绝对共轭比大于5：1且小于1：5时，平凹透镜是减少球面像差的较佳选择。平凹透镜使平行输入光线弯曲，因此它们在透镜的输出侧彼此发散，因此具有负焦距。平凹透镜的球面像差为负，可用于平衡由其他透镜产生的像差。与平凸透镜类似，曲率表面应面向较大物距或无限共轭（除非与高能激光器一起使用，此时应将其反转以消除虚焦的可能性），以较大限度地减少球面像差。

对于无限和有限共轭应用，平凸透镜具有正焦距和接近较佳形式的形状。它们可用于会聚准直光束或准直来自点光源的光。为了使球面像差的引入较小化，当被聚焦时，准直光源应该入射到透镜的曲面上，而当被准直时，点光源应该入射到平面上。可以使用简化的厚透镜方程来计算每个透镜的焦距：F=R/（n-1），其中n是折射率，R是透镜表面的曲率半径。它们也可以涂有MgF2以保护表面，或者涂有AR涂层以增加透射率。