角隅立方回复反射器根据全内反射（TIR）原理工作。进入有效孔径的光束被三个屋顶表面反射，并从平行于其自身的入口/出口表面射出。在可接受角度限制内，该属性与回复反射器的方向无关。对于超过TIR的接受角或者反射表面不能保持足够清洁以用于TIR的应用，可以将金属或电介质涂层施加到反射表面上。

回复反射器是三面体棱镜，通常称为角隅棱镜，该棱镜有三种不同的尺寸（Ø10.0 mm、Ø25.4 mm或Ø50.0 mm）。回射器通过三次全内反射（TIR）将图像或光束反射回其原始方向。即使入射角不为零，光束或图像也将被反转并反射180°。棱镜对准的不敏感性使其成为理想的回射光学器件。对于这些回射棱镜，入射光束和反射光束将按要求在2弧秒至6弧分的范围内平行，然而，除非入射光束和反射光束正好撞击光学元件的中心，否则它们将不会重叠，而是相对于彼此偏移。例如，如果入射光束在中心右侧3mm处撞击光学器件，则回射光束将在中心左侧3mm处射出。此外，回射光束在通过固体回射器传播时，其偏振状态将发生变化。这些棱镜由N-BK7、UV熔融石英、Ge等制成它们可以在入射面上涂有AR涂层，在三个反射面上涂有黑色涂层的金属。

角隅棱镜回复反射器根据全内反射（TIR）原理工作。入射光束将被三个屋顶表面平行于自身反射。反射对入射角不敏感，即使入射光束偏离法向进入棱镜，仍会有严格的180°反射。

角隅棱镜，也称为回射器，是一种具有独特能力的光学元件，无论光束的入射角如何，都能将入射光束直接反射回其原点。这一特性使这种棱镜类型成为各种应用的理想选择，例如激光谐振腔、陆地测量、地基测距、卫星通信和空间飞行器对接。

角隅立方回复反射器通过三次全内反射（TIR）将图像或光束反射回其原始方向。即使入射角不为零，光束或图像也将被反转并反射180°。这些棱镜对准的不敏感性使它们成为理想的回射光学器件。对于这些回射棱镜，入射和反射光束将在3弧秒内平行。然而，除非入射光束和反射光束撞击光学器件的精确中心，否则它们将不会重叠，而是相对于彼此偏移。例如，如果入射光束撞击中心右侧3mm处的光学器件，则回射光束将在中心左侧3mm处射出。由PhotonChina制造的回射器具有三个相互垂直的表面和一个斜边面。光束依次进入由三个表面中的每一个反射的斜边表面，并平行于入射光束从斜边表面射出。它能够在很宽的入射角范围内进行逆反射，在难以实现精确对准或存在振动的应用中非常有用。作为中国角锥棱镜的专业供应商，我们提供无涂层回复反射器以及三种范围之一的抗反射（AR）涂层版本：350-700nm、650-1050nm或1050-1700nm。尺寸可从10毫米、12.7毫米、25.4毫米至50毫米的直径选项中选择。也可定制尺寸和涂层要求。

角隅棱镜是极好的回复反射器。它们沿着相同的路径以相反的方向返回入射光束。它们产生二维180°光束偏差，使其可用于对准目的。这些棱镜由BK7A或熔融石英制成，并且可以被选择为具有2、5或10弧秒的角度偏差容限。提供的棱镜没有涂层，但Lambda可以根据需要在入射面上涂上抗反射涂层，并在三个立方角面上涂上受保护的金属涂层。

格兰激光棱镜偏振器由两个相同的双折射材料棱镜组装而成，并留有空气间隙。偏振器是Glan Taylor型偏振器的改进，设计为在棱镜接合处具有较小的反射损失。具有两个逸出窗口的偏振器允许被拒绝的光束逸出偏振器，这使得它更适合于高能量激光器。与入口和出口面的表面质量相比，这些面的表面质量相对较差。没有为这些面指定划痕挖掘表面质量规范。其极化场F1和F2如下图所示。特点：•空气间隔•接近布鲁斯特角切割。•高极化纯度。•适用于高功率应用。•长度短。

Glan Taylor棱镜偏振器由两个相同的双折射材料棱镜组成，这两个棱镜以空气间隔组装。它具有小于1.0的长度与孔径比，使其成为相对薄的偏振器。没有侧逸出窗口的偏振器适合于低到中等功率的在线_排序，其中不需要侧拒绝光束，这适合于各种各样的在线_排序，特别是对于准直的输入光束。下面列出了不同材料偏振器的角场，以供比较。特点：•空气间隔•接近Brewster&Aposs角度切割。•高偏振纯度。•短长度。•适用于不需要抑制光束的低至中等功率应用。

Glan Thompson偏振器由两个方解石棱镜或a-BBO棱镜胶合而成。Glan Thompson有两种类型。一种是标准格式，另一种是长格式。它们的长径比分别为2.5：1和3.0：1。Glan Thompson倾向于具有比空气间隔偏振器更高的消光比。在紫外光谱中，它们的透射受到双折射材料以及水泥层中吸收的限制。α-BBO偏振器和方解石偏振器可分别用于约220至900nm和350至2300nm，偏振器具有任何设计中较宽的视场角。该偏振器的标准形式具有2.5：1的长度与孔径比，在589nm处具有大于15°的全接受锥角，关于输入轴对称，而具有3：1比的长形式具有26°的视场角。所有这些的极化场F1和F2如下图所示。

沃拉斯顿偏振器由两个粘合在一起的双折射材料棱镜制成。寻常光和非寻常光的偏差几乎关于输入光束轴对称，因此Wollaston偏振分束器的偏差大约是Rochon的两倍。分离角表现出色散，如图所示。可根据需要设计任意分离角。标准产品与波长的分离角如下图所示。

光学元件包括分束器、滤光器、棱镜、窗口、反射镜、柱面透镜、透镜、非球面透镜、消色差透镜、延迟板、光栅。光学晶体材料包括锗、硅、CaF2、熔融石英、BaF2、KBr、SiC。涂层包括AR涂层、高反射涂层、部分反射涂层、分束涂层、红外涂层、紫外涂层和各种滤光片。波长范围为200nm至20000nm。光学支架，我们可以制造透镜、非球面透镜、消色差透镜、消色差柱面透镜和许多光学元件，以及阳极氧化铝外壳、不锈钢外壳的组件。

两个楔形棱镜可用作光束整形的变形对（以校正二极管输出的椭圆形状）。或者，一对楔形棱镜可以将光束引导到由全角4θ描述的圆内的任何位置，其中θ是与单个棱镜的偏差。这种光束转向是通过彼此独立地旋转两个楔形棱镜来实现的，并且通常用于在成像应用中将光束扫描到不同的位置。

请注意，PG O'.SPRISM的尺寸范围为3 mm X 3mm X 3mm至200 mm X 200 mm X 200 mm。

棱镜是一种用于反转图像的反射棱镜。道威棱镜是由一个截断的直角棱镜形成的。进入棱镜倾斜面之一的光束从较长（底部）面的内部经历全内反射，并从相对的倾斜面出射。通过棱镜的图像被翻转，并且因为只发生一次反射，所以图像被反转但不被横向转置。

道威棱镜是直角棱镜的一种截断形式。它们使用全内反射来产生没有任何光束偏差的倒像。这些棱镜的主要应用是作为图像旋转器。围绕光轴旋转棱镜导致图像以两倍于棱镜的角速度旋转。为了获得较佳性能，入射光束的准直是非常重要的。此外，大反射面必须保持非常干净。

道威棱镜是直角棱镜的一种截断形式。它们使用全内反射来产生没有任何光束偏差的倒像。这些棱镜的主要应用是作为图像旋转器。围绕光轴旋转棱镜导致图像以两倍于棱镜的角速度旋转。为了获得较佳性能，入射光束的准直是非常重要的。此外，大反射面必须保持非常干净。

Dove棱镜在各种光学机械系统中用作图像旋转器。它们是直角棱镜的截断形式，并且使用全内反射（TIR）来产生从出射表面无偏差地出射的倒像。当棱镜绕其光轴旋转时，图像将以两倍于棱镜的角速率旋转。由于棱镜的长度大约是高度的四倍，所以入射光必须是平行的或准直的。对于斜边不能为TIR保持足够清洁的应用，可以将金属或电介质涂层施加到斜边上。

道威棱镜通常用于旋转图像。如果绕纵轴旋转棱镜，则图像旋转的角度是棱镜旋转角度的两倍。有时，道威棱镜也用于180°反射。

道威棱镜是直角棱镜的一种截断形式。它们使用全内反射来产生没有任何光束偏差的倒像。这些棱镜的主要应用是作为图像旋转器。围绕光轴旋转棱镜导致图像以两倍于棱镜的角速度旋转。为了获得较佳性能，入射光束的准直是非常重要的。此外，大反射面必须保持非常干净。

道威棱镜通常用于反转图像或用作光学延迟线。它们是无涂层的，但有多种涂层可供选择。对于高功率应用，建议使用紫外线熔融石英棱镜。