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传感器类型: iCCD # 像素(宽度): 1024 # 像素(高度): 255 像素大小: 26um 峰值量子效率: 50%
Andor的iSTAR DH320T增强型CCD相机系列旨在为高分辨率、纳秒级时间分辨光谱提供较终的集成检测解决方案。4:1宽高比非常适合与Andor的Shamrock Czerny-Turner摄谱仪系列和附件配合使用。它提供多MHz读数,采集速度超过322光谱/秒(裁切模式下>2,900),以及笔记本电脑友好的USB 2.0连接和完全集成的软件控制数字延迟发生器(DDG™)。这允许在触摸按钮时无缝集成复杂的实验,通过单个交互式界面进行完整的定时和增益控制。第2代和第3代图像增强器具有入口输入窗口和磷光体选项,可满足120 nm至1,100 nm的波长范围要求和<2 ns的较小选通速度要求。
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传感器类型: iCCD # 像素(宽度): 1330 # 像素(高度): 512 像素大小: 13.5um 峰值量子效率: 50%
Andor的iSTAR 340T增强型CCD传感器系列旨在为高分辨率、纳秒级时间分辨光谱提供较终的集成检测解决方案。像素尺寸为13.5μm的高分辨率2048 X 512阵列提供4:1的宽高比,非常适合与Andor的Shamrock Czerny-Turner摄谱仪系列和附件配合使用。iSTAR 340T增强型CCD传感器拥有多MHz读数以及笔记本电脑友好的USB 2.0连接和完全集成的软件控制数字延迟发生器(DDG™)。这允许在触摸按钮时无缝集成复杂的实验,通过单个交互式界面进行完整的定时和增益控制。第2代和第3代图像增强器具有入口输入窗口和磷光体选项,可满足从120 nm到1100 nm的波长范围要求和<2 ns的较小选通速度要求。
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分类:光谱仪波长范围: 350 - 1000 nm 决议: 1.5nm 最短扫描时间: 1 msecsec
完全便携式JAZ光谱仪覆盖可见-近红外光谱范围。它们配备了一个光谱辐射计,带有一个余弦校正器或球体。或者,它们可以装备成用光纤反射探头进行光谱反射测量。350-1000nm波长范围,~15nm FWHM光谱辐照度的工厂校准或反射设置JAZ系统可以在野外测量太阳辐照度光谱,并将数据保存到SD卡中。它也可以通过笔记本电脑上的USB端口使用。租赁积分!租赁费用的50%可用于购买新系统(较高为销售价格的50%)。Jaz Spectrometer是一款配有明亮OLED显示屏的便携式设备。它可以使用电池供电,以实现完全的便携性,或者您可以将其插入Windows、Linnux或Mac PC的USB端口。这种特殊的设备具有350–1000nm范围的VIS光谱仪系统。工程规范JAZ-EL350光谱仪模块:单通道波长范围:350-1000纳米尺寸:109.2毫米X 63.5毫米X 57毫米体重:352政电池模块:包括在内软件:海景格栅:#2(350-1000牛米)狭缝(入口孔径):25µm探测器收集镜头:L2紫外线增强窗口:不订单排序筛选器:OFLV-350-1000光学分辨率:1.3 nm FWHM
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中心波长: 400-900nm 带宽: 427.8nm
我们可以提供定制的成像质量窄带(和宽带)干涉滤光片,以满足您在400-900 nm可见光谱范围内的任何地方的特定科学需求。一些常用的波长(和带宽)为427.8 nm(3.0 nm)、557.7 nm(2.0 nm)、630.0 nm(2.0纳米)、777.4 nm(2,0纳米)和865.0nm(10.0nm)。考虑到影响滤光片的特定光线角度(根据我们的专有光学设计要求)和滤光轮的精确温度(这些精密滤光片的光学性能在很大程度上取决于工作温度),每个滤光片都是定制的,以便在我们的成像器哨兵线的光柱内发挥较佳功能。在机械方面,我们的过滤器设计为牢固地安装在哨兵热稳定过滤轮内。我们从过滤器制造商那里订购了相当大数量的过滤器,并能够将一些数量折扣传递给较终用户,从而能够以相对较低的成本提供过滤器。
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直径: 3.00mm 材料: H-ZLaF52 有效焦距: 2.00mm 数值孔径: 0.50 波长范围: 400 - 700 nm
传统上,透镜表面是球面的一部分。对于许多应用,这使得球面像差成为如此产生的任何图像的主要缺陷,使用非球面透镜来校正这些图像缺陷,对此的一种解决方案是具有一个或两个表面,偏离球面形状。非球面透镜可以非常有效地聚焦或准直激光束。非球面透镜被抛光到良好的表面光洁度,但表面不是球形的,并且被成形以减少来自单个轴上点的像差。这些精密级非球面透镜将在可见光谱和近红外应用中提供出色的性能。玻璃非球面透镜在高折射率火石玻璃上涂有单层AR涂层,在规定波长下实现98%的高透射率(典型的V涂层设计为550nm)。
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直径: 4.40mm 材料: H-ZLaF50B 有效焦距: 2.59mm 数值孔径: 0.60 波长范围: 350 - 2000 nm
传统上,透镜表面是球面的一部分。对于许多应用,这使得球面像差成为如此产生的任何图像的主要缺陷,使用非球面透镜来校正这些图像缺陷,对此的一种解决方案是具有一个或两个表面,偏离球面形状。非球面透镜可以非常有效地聚焦或准直激光束。非球面透镜被抛光到良好的表面光洁度,但表面不是球形的,并且被成形以减少来自单个轴上点的像差。这些精密级非球面透镜将在可见光谱和近红外应用中提供出色的性能。玻璃非球面透镜在高折射率火石玻璃上涂有单层AR涂层,在规定波长下实现98%的高透射率(典型的V涂层设计为550nm)。
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直径: 4.50mm 材料: N-BK7 有效焦距: 3.30mm 数值孔径: 0.47 波长范围: 350 - 1100 nm
传统上,透镜表面是球面的一部分。对于许多应用,这使得球面像差成为如此产生的任何图像的主要缺陷,使用非球面透镜来校正这些图像缺陷,对此的一种解决方案是具有一个或两个表面,偏离球面形状。非球面透镜可以非常有效地聚焦或准直激光束。非球面透镜被抛光到良好的表面光洁度,但表面不是球形的,并且被成形以减少来自单个轴上点的像差。这些精密级非球面透镜将在可见光谱和近红外应用中提供出色的性能。玻璃非球面透镜在高折射率火石玻璃上涂有单层AR涂层,在规定波长下实现98%的高透射率(典型的V涂层设计为550nm)。
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直径: 6.33mm 材料: H-ZLaF52 有效焦距: 3.10mm 数值孔径: 0.68 波长范围: 400 - 700 nm
传统上,透镜表面是球面的一部分。对于许多应用,这使得球面像差成为如此产生的任何图像的主要缺陷,使用非球面透镜来校正这些图像缺陷,对此的一种解决方案是具有一个或两个表面,偏离球面形状。非球面透镜可以非常有效地聚焦或准直激光束。非球面透镜被抛光到良好的表面光洁度,但表面不是球形的,并且被成形以减少来自单个轴上点的像差。这些精密级非球面透镜将在可见光谱和近红外应用中提供出色的性能。玻璃非球面透镜在高折射率火石玻璃上涂有单层AR涂层,在规定波长下实现98%的高透射率(典型的V涂层设计为550nm)。
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直径: 6.33mm 材料: Borosilicate 有效焦距: 4.02mm 数值孔径: 0.60 波长范围: 300 - 2000 nm
传统上,透镜表面是球面的一部分。对于许多应用,这使得球面像差成为如此产生的任何图像的主要缺陷,使用非球面透镜来校正这些图像缺陷,对此的一种解决方案是具有一个或两个表面,偏离球面形状。非球面透镜可以非常有效地聚焦或准直激光束。非球面透镜被抛光到良好的表面光洁度,但表面不是球形的,并且被成形以减少来自单个轴上点的像差。这些精密级非球面透镜将在可见光谱和近红外应用中提供出色的性能。玻璃非球面透镜在高折射率火石玻璃上涂有单层AR涂层,在规定波长下实现98%的高透射率(典型的V涂层设计为550nm)。
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直径: 6.33mm 材料: S-NPH1 有效焦距: 4.51mm 数值孔径: 0.54 波长范围: 350 - 2000 nm
传统上,透镜表面是球面的一部分。对于许多应用,这使得球面像差成为如此产生的任何图像的主要缺陷,使用非球面透镜来校正这些图像缺陷,对此的一种解决方案是具有一个或两个表面,偏离球面形状。非球面透镜可以非常有效地聚焦或准直激光束。非球面透镜被抛光到良好的表面光洁度,但表面不是球形的,并且被成形以减少来自单个轴上点的像差。这些精密级非球面透镜将在可见光谱和近红外应用中提供出色的性能。玻璃非球面透镜在高折射率火石玻璃上涂有单层AR涂层,在规定波长下实现98%的高透射率(典型的V涂层设计为550nm)。