新的E-MOPA激光器系列基于二极管泵浦的被动调Q Nd：YAG激光器（主振荡器），该激光器由二极管泵浦的光放大器（功率放大器）组合而成。通过这种MOPA技术，与非放大系统相比，可以获得恒定且光学稳定的更高脉冲能量和平均功率。通过使用高纯度非线性晶体，集成倍频和和频转换允许将波长下滚到532、355或266nm。提供脉冲能量高达200µJ、平均功率高达200mW的各种型号。脉冲频率由外部或内部触发，单次触发频率高达1kHz。由于微芯片的设计，在1ns的脉冲长度范围内达到了高达200kW的峰值功率。激光器结构紧凑，坚固耐用，易于集成到仪器和计量设备中。

新的E-MOPA激光器系列基于二极管泵浦的被动调Q Nd：YAG激光器（主振荡器），该激光器由二极管泵浦的光放大器（功率放大器）组合而成。通过这种MOPA技术，与非放大系统相比，可以恒定地和光学稳定地获得更高的脉冲能量和平均功率。通过使用高纯度非线性晶体，集成倍频和和频转换允许将波长下滚到532、355或266nm。提供脉冲能量高达200µJ、平均功率高达200mW的各种型号。脉冲频率由外部或内部触发，单次触发频率高达1kHz。由于微芯片的设计，在1ns的脉冲长度范围内达到了高达200kW的峰值功率。激光器结构紧凑，坚固耐用，易于集成到仪器和计量设备中。

砷酸钛氧钾（KTiOAsO4，简称KTA）晶体是一种优良的非线性光学晶体，在光参量振荡（OPO）中有着广泛的应用。基于KTA的OPO器件是可靠的可调谐激光源，具有50%以上的高能量转换效率。此外，KTA具有高的损伤阈值，KTA晶体具有大的非线性光学和电光系数，并且在3.0-4.0m范围内具有显著降低的吸收。其低介电常数、低损耗角正切和离子电导率比KTP小几个数量级。

磷酸钛氧钾（KTiOO3或KTP）是一种优良的非线性光学材料，适用于许多光学系统。它具有较高的非线性系数和稳定的物理性能。它较受欢迎的应用是作为倍频器，利用Nd：YAG激光器的1064nm输出产生532nm激光。KTP-APOS的特性也使其在电光调制、光参量产生等方面具有优势。

KDP薄晶体用于钛宝石激光辐射的二次谐波产生或单次自相关器中的脉冲宽度测量。与BBO晶体相比，对于800nm的SHG，KDP具有约2.4倍的光谱接受度和相应较小的群速失配，这有时是飞秒宽光谱脉冲的关键参数。

DYE-FD-08型腔内倍频染料激光器是物理和纳米技术领域光谱研究的较佳选择。在Dye-FD-08中使用的染料具有520至700nm（基波波长）和260至350nm（二次谐波波长）的工作光谱范围。根据所使用的光学元件，发射线的宽度为0.05-0.01nm。当抽运功率为10W时，基波输出功率达到1.5W，二次谐波输出功率超过200mW。型号TIS-SF-08使用线性谐振器配置，具有用于非线性晶体的附加束腰。这就是二次谐波（SH）辐射从非线性晶体的两端发射的原因。为了在非线性晶体的一侧上收集所有SH辐射，使用反射基频辐射和SH辐射两者的分色镜（M4）。在晶体的另一侧安装另一分色镜（M5），但是该分色镜仅对于基频辐射是全反射的，对于SH辐射具有大的透射率（T80-85%）。通过该反射镜，从腔中提取SH输出，该腔将基波辐射锁定在内部。

KTP或磷酸钛氧钾（KTiOPO4）具有独特的性质：高非线性系数、高损伤阈值和不吸湿性，使其成为要求苛刻的激光应用的理想选择，如倍频（1064/532nm）OPO（1064/1540nm）和波导（红外到紫外）。DMI提供顶部晶种溶液和水热晶体生长材料。选择由激光流畅性驱动。孔径可为2x2至20x20mm，长度可达40mm。

交叉极化波（XPW）的产生是一个非线性的三阶过程，在此过程中基波和产生的波具有相同的频率。然而，所产生的波与泵浦波偏振垂直偏振。在XPW产生过程中，相位匹配发生在大带宽上。这意味着基波和XPW具有相同的相速度和群速度。交叉偏振波（XPW）的产生过程是由晶体的三阶非线性和张量的各向异性驱动的。用于产生交叉偏振波（XPW）的典型光学材料是具有Z（[001]）或全息（[011]）晶体取向的氟化钡（BaF2）晶体。理论预测，当使用[011]切割的BaF2晶体时，较大XPW能量转换效率约为35%，伴随的脉冲缩短因子为√3，对应于纯三阶非线性过程。

交叉极化波（XPW）的产生是一个非线性的三阶过程，在此过程中基波和产生的波具有相同的频率。然而，所产生的波与泵浦波偏振垂直偏振。在XPW产生过程中，相位匹配发生在大带宽上。这意味着基波和XPW具有相同的相速度和群速度。交叉偏振波（XPW）的产生过程是由晶体的三阶非线性和张量的各向异性驱动的。用于产生交叉偏振波（XPW）的典型光学材料是具有Z（[001]）或全息（[011]）晶体取向的氟化钡（BaF2）晶体。理论预测，当使用[011]切割的BaF2晶体时，较大XPW能量转换效率约为35%，伴随的脉冲缩短因子为√3，对应于纯三阶非线性过程。

GaSe在0.65和18μm处有带边，已成功地用于Co_2激光的有效倍频，脉冲Co_2和化学DF激光（λ=2.36μm）辐射的倍频；Co和CO2激光辐射到可见范围的上转换；通过钕和红外染料激光或（f）-中心激光脉冲的差频混合产生红外脉冲；OPG光产生在3.5–18μm范围内；100–1600μm范围内的高效太赫兹产生。由于材料结构（沿（001）面劈裂）限制了应用领域，因此不可能切割特定相位匹配角度的晶体。

ZnGeP2（ZGP）晶体具有0.74和12μm的透射带边。然而，它的有效透射范围为1.9-8.6μm和9.6-10.2μm。ZGP晶体具有较大的非线性光学系数和较高的激光损伤阈值。

AgGaS2在0.53~12μm范围内透明。虽然非线性光学系数在上述红外晶体中是较低的，但其在550nm处的高短波长透过率边缘被用于Nd：YAG激光泵浦的OPO中；使用二极管、钛宝石、Nd：YAG和红外染料激光器的大量差频混频实验覆盖3–12μm范围；直接红外对抗系统与CO2激光的二次谐波

LBO非常适合于各种非线性光学应用：高峰值功率脉冲掺钕、钛宝石和染料激光器的倍频和三倍频；类型1和类型2相位匹配的光参量振荡器（OPO）连续和准连续辐射频率变换的非临界相位匹配

LBO非常适合于各种非线性光学应用：高峰值功率脉冲掺钕、钛宝石和染料激光器的倍频和三倍频；类型1和类型2相位匹配的光参量振荡器（OPO）连续和准连续辐射频率变换的非临界相位匹配

LBO非常适合于各种非线性光学应用：高峰值功率脉冲掺钕、钛宝石和染料激光器的倍频和三倍频；类型1和类型2相位匹配的光参量振荡器（OPO）连续和准连续辐射频率变换的非临界相位匹配

LBO非常适合于各种非线性光学应用：高峰值功率脉冲掺钕、钛宝石和染料激光器的倍频和三倍频；类型1和类型2相位匹配的光参量振荡器（OPO）连续和准连续辐射频率变换的非临界相位匹配

KTP（KTiOPO4）是一种非线性光学晶体，具有优良的非线性、电光和声光特性。高的非线性系数、宽的透明范围、宽的角度和热接受度的组合使得KTP在不同的非线性光学和波导应用中非常有吸引力。

KTP（KTiOPO4）是一种非线性光学晶体，具有优良的非线性、电光和声光特性。高的非线性系数、宽的透明范围、宽的角度和热接受度的组合使得KTP在不同的非线性光学和波导应用中非常有吸引力。

硫系As2S3和As2Se3玻璃光纤具有较宽的传输范围（1.5μm~6.5μm和1.5μm~10μm）和较低的传输损耗，具有较高的非线性系数、较小的负折射率温度变化（DN/DT）、良好的功率容量和化学稳定性，可用于制作SMA、FC/PC和FC/APC等传输电缆。然而，由于硫系玻璃的高折射率（As2S3约为2.4，As2Se3约为2.7），光纤在输入和输出面会发生较大的菲涅尔反射（17%和21%）。对于采用SMA或FC/PC终端的电缆，输入端的这种反射可能会对激光器或其他光学元件造成不良影响。对于需要消除这种反射的应用，必须使用隔离器。在输入面采用8°角的FC/APC终端并不能缓解背向反射问题。然而，由于这些反射造成的功率损耗，上述终端仍将经历较低的传输功率。Irflex的FC/B®终端允许输入光束在输入面几乎完全传输，这意味着除了消除不需要的背向反射外，更多的功率被耦合到光纤中。我们的FC/B®连接器利用透射材料的布儒斯特角特性，在输入面实现了几乎完全的透射和无反射。以布儒斯特角入射到材料上的光对于其电场平行于入射平面的光将不会经历反射；这被称为TM或P极化。具有TE或S偏振的光仍将经历反射；因此，该角度也被称为偏振角。

GaAs基锥形放大器用于极端谐振器配置中，以将高达2000W的近衍射极限输出功率与小谱线宽度和高边模抑制比相结合。它们的后端面具有小于0.01%的高抗反射涂层，以保证与光栅的良好耦合。前表面具有抗反射涂层，以保护芯片不受背向反射的影响。典型的应用是高分辨率吸收光谱或非线性倍频。