Rochester Precision Optics拥有丰富的经验和设备，可对许多红外材料进行金刚石车削和确定性磨削。这种专业知识是作为一种从构建到打印的服务提供的，并为大批量生产提供原型。我们的金刚石车削工厂配备了在金刚石车削和光学工具表面生成方面拥有15年以上经验的工具制造商。红外光学器件的直径范围很广，从几毫米到60毫米，误差小于1/10λ。

热像仪Optris®PI 640是世界上较小的测量VGA红外摄像机。凭借640x480像素的光学分辨率，PI 640可实时提供旋转清晰的辐射图像和视频。Optris®PI 640机身尺寸为45x56x90毫米（1.77 X 2.20 X 3.54英寸），重量仅为320克（11.3盎司）（包括镜头），是市场上较紧凑的热成像相机之一。

SWIR/MWIR/LWIR准直透镜具有高数值孔径，这允许SWIR、MWIR和LWIR激光器（包括量子级联激光器（QCL））的较大光收集。非球面设计使单个透镜能够取代复杂的多组件光学系统，并为传感和分析测量提供高质量的红外光束。红外准直透镜也可以直接模制到金属外壳中，无需使用环氧树脂来组装透镜。外壳材料包括SS304L、SS316、AL6061和Inconel 718。模制到金属外壳中简化了安装过程，同时在透镜和封装的其余部分之间提供气密密封。

785nm半导体红外激光模块具有体积小、寿命长、成本低、操作简单等特点，可用于H I C H I S U S E D I N M E A S U R E M E N T、通信、光谱分析等。

研制的793nm半导体红外激光器模块具有体积小、寿命长、成本低、操作方便等特点，可用于泵浦TM：YAG、TM：YLF等。

锗（Ge）窗口有三种抗反射涂层可供选择：3-5μm用于中红外应用，3-12μm用于宽带多光谱应用，或8-12μm用于热成像应用。BRD OPTICAL主要根据客户的图纸生产GE视窗和透镜。现在我们也有更多的通用电气公司的窗户库存，如果需要的话，我们可以寄样品给客户检查质量。

图表中所示的滤光镜类型可根据您的规格制造抛光滤光镜。原材料不可用。抛光过滤器的厚度为0.5至10.0 mm，边缘长度为2.0至200.0 mm（可根据要求提供特殊尺寸）。每个表的名称如下：-第1列：滤光玻璃组（颜色）-第2列：来自Hebo的指定滤光玻璃-第3列：Schott的指定等效滤光玻璃-第4列：Hoya的指定等效滤光玻璃Schott或Hoya的指示仅供参考-这并不意味着来自Hebo的滤光玻璃与Schott或Hoya眼镜100%相同。如果材料符合您的要求，请检查过滤器数据表。HEBO过滤器的抛光样品可从Aalen/Germany的库存中获得，这些类型的样品在表中显示了相应的Schott名称。根据要求提供其他样品、交货条款和价格。

AO-S-1064 AOM 1064nm红外激光器

DPS-1064-MINI EOM 1064nm红外激光器

Union Optic提供多种红外球面透镜。我们可以提供平凸，平凹，双凸，双凹和弯月面类型。可用的材料包括CaF2、BaF2、MgF2、Si、Ge和ZnSe，其覆盖从UV到19µm的波长。我们还可以提供覆盖1.8-3µm、3-5µm和8-14µm的不同AR涂层。也可根据要求提供特殊涂层。下面是我们可以提供的这些红外镜头的功能列表。

红外模压玻璃非球面光学器件结合了可模压红外硫族化物玻璃的优势和罗切斯特精密光学公司模压技术的专业知识。由于红外工业的迅速发展以及锗在红外系统中的广泛应用，锗的需求量大大增加。这种需求导致了价格上涨和供应受限。模制允许批量光学制造，而无需高成本的资本设备和熟练劳动力。红外玻璃提供了极好的部件间一致性，制造和材料成本较低。该玻璃还具有较低的折射率热变化（IRG26为32.2 X 10-6/ºC），有利于光学系统设计人员避免热散焦。

AGS在0.50至13.2µm范围内透明。虽然其非线性光学系数是上述红外晶体中较低的，但在Nd：YAG激光泵浦的OPO中，利用了550nm的高短波长透过率边缘；在覆盖3–12µm范围的二极管、钛宝石、Nd：YAG和红外染料激光器的大量差频混频实验中；在直接红外对抗系统中，以及用于CO2激光器的SHG。薄的AgGaS2（AGS）晶体板是通过使用近红外波长脉冲的差频产生来产生中红外范围的超短脉冲的常用方法。

AgSe2 AgGaSe2（AgGa（1-X）InxSe2）晶体具有0.73和18µm的能带边缘。其有用的传输范围（0.9–16µm）和宽相位匹配能力为各种不同激光器泵浦的OPO应用提供了极好的潜力。当用2.05µm的Ho：YLF激光器泵浦时，获得了2.5–12µm的调谐范围；以及在1.4–1.55µm泵浦时在1.9–5.5µm范围内的非临界相位匹配（NCPM）操作。AgGaSe2（AgGaSe）是一种高效的红外CO2激光倍频晶体。

使用CdSe晶体的激光系统具有明显的优势——更宽的调谐范围。在CdSe参量振荡器输出的差分混频中，获得相位匹配的9.4-24.3µm调谐范围。CdSe晶体在近红外区具有带边，在远红外区具有透射性。由晶格吸收1.5 cm-1@24.3µm确定的长波长极限。还存在以18.5μm为中心的窄杂质吸收，其从一个晶体到另一个晶体变化。CdSe晶体作为一种非线性光学材料，早在20世纪70年代就被用于OPG、OPO和DFG的研究中，首先在10~20μm范围内实现了皮秒量级的可调谐输出，然后在OPG和OPO的基础上分别在8~13μm和7~12μm范围内实现了兆瓦级的峰值功率输出。

磷化锗锌（ZGP）和磷化锗锌（ZnGeP2）单晶具有大的非线性系数（d36=75pm/V）、宽的红外透过范围（0.75-12μm）、高的热导率（0.35W/（cm·K））、高的激光损伤阈值（2-5J/cm2）和良好的可加工性，ZnGeP2（ZGP晶体）被称为红外非线性光学晶体之王。由于这些独特的性质，ZGP晶体被认为是较有前途的非线性光学材料之一。

GaSe在0.65和18μm处有带边，已成功地用于Co_2激光的高效倍频，脉冲Co_2和化学DF激光（λ=2.36μm）的倍频；Co和CO2激光辐射到可见范围的上转换；通过钕和红外染料激光或（f）-中心激光脉冲的差频混合产生红外脉冲；OPG光产生在3.5–18μm范围内；100–1600μm范围内的高效太赫兹产生。由于材料结构（沿（001）面劈裂）限制了应用领域，因此不可能切割特定相位匹配角度的晶体。

GaSe在0.65和18μm处有带边，已成功地用于Co_2激光的高效倍频，脉冲Co_2和化学DF激光（λ=2.36μm）的倍频；Co和CO2激光辐射到可见范围的上转换；通过钕和红外染料激光或（f）-中心激光脉冲的差频混合产生红外脉冲；OPG光产生在3.5–18μm范围内；100–1600μm范围内的高效太赫兹产生。由于材料结构（沿（001）面劈裂）限制了应用领域，因此不可能切割特定相位匹配角度的晶体。

ZnGeP2（ZGP）晶体具有0.74和12μm的透射带边。然而，它的有效透射范围为1.9-8.6μm和9.6-10.2μm。ZGP晶体具有较大的非线性光学系数和较高的激光损伤阈值。

ZnGeP2（ZGP）晶体具有0.74和12μm的透射带边。然而，它的有效透射范围为1.9-8.6μm和9.6-10.2μm。ZGP晶体具有较大的非线性光学系数和较高的激光损伤阈值。

Newport的新型OS100E系列微型红外发射器的测量温度范围为-18至538°C（0至1000°F）。它们由一个远程安装的红外传感头组成，该传感头连接到一个高性能的基于微处理器的信号调节器。微型传感头非常适合在狭窄、难以触及的地方和恶劣环境中测量温度。传感头通过1.8米（6）屏蔽电缆连接到主电子外壳。信号调节器的主要电子设备安装在坚固的NEMA 4（IP65）级压铸铝外壳中。型号OS102E包括一个可在°C和°F之间切换的内置LED显示屏。标准功能包括可调发射率、现场可调报警输出和RS232 PC接口。该装置具有模拟输出，如4至20 mA、0/5 VDC、0/10 VDC、1 MV/度和K型热电偶。