我们的热电探测器是一类室温热探测器，当暴露于辐射源时，其产生的电流输出与温度变化率成正比。它们较好用交流电流源、电容器和电阻器来描述。它们的电流输出由等式I=P（T）·A·DT/DT决定，其中I是电流，P（T）是Pyro系数，A是由前电极限定的面积，DT/DT是Pyro晶体的温度变化率。与其他红外探测器相比，热释电探测器的优点是：室温操作、宽光谱响应、高灵敏度（D*）和快速响应（亚纳秒至50Ω）。我们的被动式分立热电探测器直径范围为1至9毫米，并提供两种配置：高灵敏度或高平均功率。他们展示了覆盖有我们的金属涂层（MT）的热电探测器元件，并封装在微型TO-5或TO-8罐中。左图显示了两种类型探测器的引脚排列。我们的有机黑色涂层（BL），增加了光学吸收，并有助于平坦的光谱响应。我们还提供许多可添加到TO CAN的永久红外窗口。这些离散的Pyro探测器是脉冲激光应用的理想选择。

我们的热电探测器是一类室温热探测器，当暴露于辐射源时，其产生的电流输出与温度变化率成正比。它们较好用交流电流源、电容器和电阻器来描述。它们的电流输出由方程I=P（T）·A·DT/DT决定，其中I是电流，P（T）是Pyro系数，A是由前电极限定的面积，DT/DT是Pyro晶体的温度变化率。与其他红外探测器相比，热释电探测器的优点是：室温操作、宽光谱响应、高灵敏度（D*）和快速响应（亚纳秒至50Ω）。我们的被动式分立热电探测器直径范围为1至9毫米，并提供两种配置：高灵敏度或高平均功率。他们展示了覆盖有我们的金属涂层（MT）的热电探测器元件，并封装在微型TO-5或TO-8罐中。左图显示了两种类型探测器的引脚排列。我们的有机黑色涂层（BL），增加了光学吸收，并有助于平坦的光谱响应。我们还提供许多可添加到TO CAN的永久红外窗口。这些离散的Pyro探测器是脉冲激光应用的理想选择。

我们的热电探测器是一类室温热探测器，当暴露于辐射源时，其产生的电流输出与温度变化率成正比。它们较好用交流电流源、电容器和电阻器来描述。它们的电流输出由等式I=P（T）·A·DT/DT决定，其中I是电流，P（T）是Pyro系数，A是由前电极限定的面积，DT/DT是Pyro晶体的温度变化率。与其他红外探测器相比，热释电探测器的优点是：室温操作、宽光谱响应、高灵敏度（D*）和快速响应（亚纳秒至50Ω）。我们的被动式分立热电探测器直径范围为1至9毫米，并提供两种配置：高灵敏度或高平均功率。他们展示了覆盖有我们的金属涂层（MT）的热电探测器元件，并封装在微型TO-5或TO-8罐中。左图显示了两种类型探测器的引脚排列。我们的有机黑色涂层（BL），增加了光学吸收，并有助于平坦的光谱响应。我们还提供许多可添加到TO CAN的永久红外窗口。这些离散的Pyro探测器是脉冲激光应用的理想选择。

我们的热电探测器是一类室温热探测器，当暴露于辐射源时，其产生的电流输出与温度变化率成正比。它们较好用交流电流源、电容器和电阻器来描述。它们的电流输出由方程I=P（T）·A·DT/DT决定，其中I是电流，P（T）是Pyro系数，A是由前电极限定的面积，DT/DT是Pyro晶体的温度变化率。与其他红外探测器相比，热释电探测器的优点是：室温操作、宽光谱响应、高灵敏度（D*）和快速响应（亚纳秒至50Ω）。我们的被动式分立热电探测器直径范围为1至9毫米，并提供两种配置：高灵敏度或高平均功率。他们展示了覆盖有我们的金属涂层（MT）的热电探测器元件，并封装在微型TO-5或TO-8罐中。左图显示了两种类型探测器的引脚排列。我们的有机黑色涂层（BL），增加了光学吸收，并有助于平坦的光谱响应。我们还提供许多可添加到TO CAN的永久红外窗口。这些离散的Pyro探测器是脉冲激光应用的理想选择。

我们的热电探测器是一类室温热探测器，当暴露于辐射源时，其产生的电流输出与温度变化率成正比。它们较好用交流电流源、电容器和电阻器来描述。它们的电流输出由等式I=P（T）·A·DT/DT决定，其中I是电流，P（T）是Pyro系数，A是由前电极限定的面积，DT/DT是Pyro晶体的温度变化率。与其他红外探测器相比，热释电探测器的优点是：室温操作、宽光谱响应、高灵敏度（D*）和快速响应（亚纳秒至50Ω）。我们的被动式分立热电探测器直径范围为1至9毫米，并提供两种配置：高灵敏度或高平均功率。他们展示了覆盖有我们的金属涂层（MT）的热电探测器元件，并封装在微型TO-5或TO-8罐中。左图显示了两种类型探测器的引脚排列。我们的有机黑色涂层（BL），增加了光学吸收，并有助于平坦的光谱响应。我们还提供许多可添加到TO CAN的永久红外窗口。这些离散的Pyro探测器是脉冲激光应用的理想选择。

Gentec-EO提供QE95系列能量探测器，用于在宽光谱范围内测量高达250J的脉冲能量（带衰减器）和70J的脉冲能量（不带衰减器）。

Gentec-EO提供QE95系列能量探测器，用于在宽光谱范围内测量高达250J的脉冲能量（带衰减器）和70J的脉冲能量（不带衰减器）。

Gentec-EO提供QE95系列能量探测器，用于在宽光谱范围内测量高达250J的脉冲能量（带衰减器）和70J的脉冲能量（不带衰减器）。

Gentec-EO提供QE95系列能量探测器，用于在宽光谱范围内测量高达250J的脉冲能量（带衰减器）和70J的脉冲能量（不带衰减器）。

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锁定相机较初是为低相干干涉测量而开发的，但HeliSens™S3.1传感器和相机板在Oct以外的各种应用中获得了新的生命，例如泵浦-探测光谱学。为了便于集成，Heliotis的核心技术现在可以作为刚性相机使用，能够每秒捕捉和处理超过100万张2D图像。

文章HNLF（S/N GE304）：HNLF系列设计用于较大化光纤非线性和较小化光学损耗，这使得此类光纤成为构建高效拉曼激光器和放大器、色散补偿器和各种非线性器件的较佳选择。文章HNLF DS（S/N GE137）：HNLF DS系列专为需要将零色散波长移动到1550nm光谱区的应用而设计：超连续谱产生、参量转换等。

镀铝的阶跃折射率多模光纤具有硅石-硅石光纤的所有优点。它们的透射率覆盖250至1200nm的光谱范围，并且在通常与石英玻璃反应的腐蚀性化学物质中也保持稳定。温度范围为-196oC至+400oC。当在高真空和恶劣环境条件下使用时，密封金属涂层光纤是较佳选择

与非密封和聚合物包层光纤（PCs）相比，镀铜的阶跃折射率多模光纤具有显著的改进，包括增加的机械强度和更大的抗疲劳性。它们的透射率覆盖250至1200nm的光谱范围，并且在通常与石英玻璃反应的腐蚀性化学物质中也保持稳定。工作温度范围为-196oC至+600oC。

Innolume提供780nm至1340nm范围内任何波长的高功率空间单模激光二极管的广泛产品组合。器件可采用自由空间光束的9 mm TO-Can封装，也可采用单模或保偏（PM）光纤耦合标准14引脚蝶形封装。具有PM光纤的激光模块提供通常>18dB的偏振消光比（PER）。光纤耦合的激光二极管可以被配置为在CW（高达600mW）或脉冲模式下操作，并且可以可选地配备有用于光谱稳定的光纤布拉格光栅（FBG）。Innolume脉冲激光二极管专为种子应用而设计，具有高达1.2W的低噪声峰值光功率，加宽的光谱可以抑制高功率光纤激光器中的受激布里渊散射（SBS）。每个激光二极管产品线都通过了鉴定程序，以证明其高可靠性。所有提供的激光器都通过了单独的筛选程序，并附有详细的出厂检查报告。

Innolume提供780nm至1340nm范围内任何波长的高功率空间单模激光二极管的广泛产品组合。器件可采用自由空间光束的9 mm TO-Can封装，也可采用单模或保偏（PM）光纤耦合标准14引脚蝶形封装。具有PM光纤的激光模块提供通常>18dB的偏振消光比（PER）。光纤耦合的激光二极管可以被配置为在CW（高达600mW）或脉冲模式下操作，并且可以可选地配备有用于光谱稳定的光纤布拉格光栅（FBG）。Innolume脉冲激光二极管专为种子应用而设计，具有高达1.2W的低噪声峰值光功率，加宽的光谱可以抑制高功率光纤激光器中的受激布里渊散射（SBS）。每个激光二极管产品线都通过了鉴定程序，以证明其高可靠性。所有提供的激光器都通过了单独的筛选程序，并附有详细的出厂检查报告。

Innolume提供780nm至1340nm范围内任何波长的高功率空间单模激光二极管的广泛产品组合。器件可采用自由空间光束的9 mm TO-Can封装，也可采用单模或保偏（PM）光纤耦合标准14引脚蝶形封装。具有PM光纤的激光模块提供通常>18dB的偏振消光比（PER）。光纤耦合的激光二极管可以被配置为在CW（高达600mW）或脉冲模式下操作，并且可以可选地配备有用于光谱稳定的光纤布拉格光栅（FBG）。Innolume脉冲激光二极管专为种子应用而设计，具有高达1.2W的低噪声峰值光功率，加宽的光谱可以抑制高功率光纤激光器中的受激布里渊散射（SBS）。每个激光二极管产品线都通过了鉴定程序，以证明其高可靠性。所有提供的激光器都通过了单独的筛选程序，并附有详细的出厂检查报告。