交叉极化波（XPW）的产生是一个非线性三阶过程，在此过程中基波和产生的波具有相同的频率。然而，所产生的波与泵浦波偏振垂直偏振。在XPW产生过程中，相位匹配发生在大带宽上。这意味着基波和XPW具有相同的相速和群速。交叉极化波（XPW）的产生过程由晶体的三阶非线性和张量的各向异性驱动。用于交叉偏振波（XPW）产生的典型光学材料是具有Z（-#91；001-#93；）或全息（-#91；011-#93；）晶体取向的氟化钡（BaF2）晶体。理论预测，当使用-#91；011-#93；-切割BaF2晶体时，较大XPW能量转换效率约为35%，伴随的脉冲缩短因子为√3，对应于纯三阶非线性过程。

交叉极化波（XPW）的产生是一个三阶非线性过程，在这个过程中，基波和产生的波具有相同的频率。然而，所产生的波与泵浦波偏振垂直偏振。在XPW产生过程中，相位匹配发生在大带宽上。这意味着基波和XPW具有相同的相速度和群速度。交叉偏振波（XPW）的产生过程是由晶体的三阶非线性和张量的各向异性驱动的。用于交叉偏振波（XPW）产生的典型光学材料是具有Z（-#91；001-#93；）或全息（-#91；011-#93；）晶体取向的氟化钡（BaF2）晶体。理论预测，当使用-#91；011-#93；-切割BaF2晶体时，较大XPW能量转换效率约为35%，伴随的脉冲缩短因子为√3，对应于纯三阶非线性过程。

交叉极化波（XPW）的产生是一个非线性的三阶过程，在此过程中基波和产生的波具有相同的频率。然而，所产生的波与泵浦波偏振垂直偏振。在XPW产生过程中，相位匹配发生在大带宽上。这意味着基波和XPW具有相同的相速和群速。交叉极化波（XPW）的产生过程由晶体的三阶非线性和张量的各向异性驱动。用于交叉偏振波（XPW）产生的典型光学材料是具有Z（-#91；001-#93；）或全息（-#91；011-#93；）晶体取向的氟化钡（BaF2）晶体。理论预测，当使用-#91；011-#93；-切割BaF2晶体时，较大XPW能量转换效率约为35%，伴随的脉冲缩短因子为√3，对应于纯三阶非线性过程。

ISOTECH提供各种千分尺驱动的交叉滚轮定位平台，行程范围为0.25″至3.0″。所有装置均提供X、XY和XYZ配置，可承载从23磅到160磅的负载。直线定位精度为每英寸行程0.0001″。所有定位载物台型号均配有英制或公制千分尺和安装孔。大多数型号都配有锁定千分尺，所有型号都配有我们的Posi-Lock摩擦锁定机构，以固定工作台。

DEL-TRON' S交叉辊道以其高精度和卓越的承载能力而闻名。我们的直线轴承交叉滚子有铝和钢两种材质，是必须满足这些标准的应用的完美选择。精度范围从我们的铝制工作台上每英寸0.0001的行程直线精度到我们的钢制交叉辊道上0.00008的平行度，并且能够承载超过2600磅的负载。我们的铝制交叉辊道有英制和公制两种安装孔。您可以选择采用3轨设计的薄型LPT系列，也可以选择采用法兰底座和4轨设计的铝制系列。这两种产品都配有不锈钢交叉辊道和辊笼，适用于需要耐腐蚀的应用。对于垂直应用或涉及高加速或减速力的应用，您可能需要考虑我们的防蠕动交叉辊道。这些线性轴承单元采用导轨和滚柱保持架设计，可消除由于负载方向或加速力而导致的滚柱保持架移动或滑动。为方便起见，可通过点击我们的零件搜索获得我们整个产品系列的实体模型图纸。单击您感兴趣的产品，在“产品数据”页面上查找实体模型。我们随时准备讨论您可能需要的任何特殊需求或修改。另外的工业术语包括线性轴承、线性滚珠轴承滑块、线性运动轴承、线性滑动轴承、滑动轴承、交叉滚柱轴承、交叉滚柱轴承、滚柱滑块，以及更一般地称为线性滑块或运动滑块。

Cr，TM，Ho：YAGIS高效氙灯或二极管泵浦的2.1μm激光晶体。泵浦源主要来源于Cr3+吸收的闪光灯能量，Ho3+是工作离子，Tm3+作为能量传递的媒介。2.1μm激光能很好地被水吸收，容易在大气中传输，对人眼安全。因此被广泛应用于医疗、激光雷达、军事等领域。2.1μm激光器是3-5μm中红外光学参量振荡器的理想泵浦源。

Cr4+：YAG晶体是被动调Q二极管泵浦或灯泵Nd：YAG、Nd：YLF、Nd：YVO4或其他掺杂Nd和Yb的波长为0.8至1.2µm的激光器的优良晶体。无源Q开关或可饱和吸收器在没有电光Q开关的情况下提供高功率激光脉冲，从而减小封装尺寸并消除高压电源。Cr4+：YAG比染料或色心更坚固，是1 um Nd激光器的优选材料。

新的E-MOPA激光器系列基于二极管泵浦的被动调Q Nd：YAG激光器（主振荡器），该激光器由二极管泵浦的光放大器（功率放大器）组合而成。通过这种MOPA技术，与非放大系统相比，可以获得恒定且光学稳定的更高脉冲能量和平均功率。通过使用高纯度非线性晶体，集成倍频和和频转换允许将波长下滚到532、355或266nm。提供脉冲能量高达200µJ、平均功率高达200mW的各种型号。脉冲频率由外部或内部触发，单次触发频率高达1kHz。由于微芯片的设计，在1ns的脉冲长度范围内达到了高达200kW的峰值功率。激光器结构紧凑，坚固耐用，易于集成到仪器和计量设备中。

新的E-MOPA激光器系列基于二极管泵浦的被动调Q Nd：YAG激光器（主振荡器），该激光器由二极管泵浦的光放大器（功率放大器）组合而成。通过这种MOPA技术，与非放大系统相比，可以恒定地和光学稳定地获得更高的脉冲能量和平均功率。通过使用高纯度非线性晶体，集成倍频和和频转换允许将波长下滚到532、355或266nm。提供脉冲能量高达200µJ、平均功率高达200mW的各种型号。脉冲频率由外部或内部触发，单次触发频率高达1kHz。由于微芯片的设计，在1ns的脉冲长度范围内达到了高达200kW的峰值功率。激光器结构紧凑，坚固耐用，易于集成到仪器和计量设备中。

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266 nm，单纵模，DPSS连续激光器，在即插即用系统中提供10 MW的输出功率DPSS CW深紫外激光器系列FQCW-266配有谐振频率转换级，发射266nm的固定波长。激光头包含在密封的铝制外壳中，可在各种环境条件下工作。激光头的散热是通过空气对流完成的，不需要其他设备（冷却器、风扇等）。

DPSS CW深紫外激光器系列FQCW-266配有谐振频率转换级，发射266 nm的固定波长。激光头包含在密封的铝制外壳中，可在各种环境条件下工作。激光头的散热是通过空气对流完成的，不需要其他设备（冷却器、风扇等）。FQCW266系列DPSS CW深紫外激光器在266nm单频工作时输出功率高达500 MW。与其他266nm连续激光器相比，FQCW266系统具有超过1000m的长相干长度、窄线宽（300kHz）、低功耗和小尺寸。FQCW-266即插即用激光器带有一个控制单元，允许通过串行（RS232 USB）接口进行按钮控制或远程控制操作。激光器提供了极好的光束质量，M2低于1.3，光束发散度低于0.8 mrad（全角），低强度噪声低于0.5%RMS（100 kHz-10 MHz）和良好的功率稳定性（8小时内1%）。这些CW激光单元是拉曼光谱、晶片检测和光致发光等需要长相干长度的应用的合适工具。这些紫外连续波激光器提供出色的光束质量和性能，旨在满足工业应用和密集研发的挑战性要求。

DPSS CW深紫外激光器系列FQCW-266配有谐振频率转换级，发射266 nm的固定波长。激光头包含在密封的铝制外壳中，可在各种环境条件下工作。激光头的散热是通过空气对流完成的，不需要其他设备（冷却器、风扇等）。FQCW266系列DPSS CW深紫外激光器在266nm单频工作时输出功率高达500 MW。与其他266 nm连续激光器相比，FQCW266系统具有超过1000 m的长相干长度、窄线宽（这些UV连续激光器提供出色的光束质量和性能，旨在满足工业应用和密集研发的挑战性要求。

DPSS CW深紫外激光器系列FQCW-266配有谐振频率转换级，发射266nm的固定波长。激光头包含在密封的铝制外壳中，可在各种环境条件下工作。激光头的散热是通过空气对流完成的，不需要其他设备（冷却器、风扇等）。FQCW266系列DPSS CW深紫外激光器在单频操作中在266 nm处提供高达500 MW的功率。与其他266nm连续激光器相比，FQCW266系统具有超过1000m的长相干长度、窄线宽（该激光器提供了优异的光束质量，M2低于1.3，光束发散度低于0.8mrad（全角），低强度噪声低于0.5%RMS（100kHz-10MHz）和良好的功率稳定性（8小时1%）。这些CW激光单元是拉曼光谱、晶片检测和光致发光等需要长相干长度的应用的合适工具。这些紫外连续波激光器提供出色的光束质量和性能，旨在满足工业应用和密集研发的挑战性要求。

DPSS CW深紫外激光器系列FQCW-266配有谐振频率转换级，发射266 nm的固定波长。激光头包含在密封的铝制外壳中，可在各种环境条件下工作。激光头的散热是通过空气对流完成的，不需要其他设备（冷却器、风扇等）。FQCW266系列DPSS CW深紫外激光器在266nm单频工作时输出功率高达500 MW。与其他266nm连续激光器相比，FQCW266系统具有超过1000m的长相干长度、窄线宽（300kHz）、低功耗和小尺寸。FQCW-266即插即用激光器带有一个控制单元，允许通过串行（RS232 USB）接口进行按钮控制或远程控制操作。该激光器提供了极好的光束质量，M2低于1.3，光束发散度低于0.8 mrad（全角），低强度噪声低于0.5%RMS（100 kHz-10 MHz）和良好的功率稳定性（8小时1%）。这些CW激光单元是拉曼光谱、晶片检测和光致发光等需要长相干长度的应用的合适工具。这些紫外连续波激光器提供出色的光束质量和性能，旨在满足工业应用和密集研发的挑战性要求。

与标准波片不同，消色差波片（AWP）提供与所使用的光的波长无关的恒定相移。这种波长独立性是通过使用两种不同的晶体材料在宽光谱范围内产生四分之一或半波延迟来实现的。我们的AWP在整个波长范围内的延迟容限优于λ/100。AWP的平坦响应非常适合与可调激光器、多激光线系统和其他宽光谱光源一起使用。立即发送电子邮件：sales@crysmit.com

格兰激光棱镜偏振器由两个相同的双折射材料棱镜组装而成，并留有空气间隙。偏振器是Glan Taylor型偏振器的改进，设计为在棱镜接合处具有较小的反射损失。具有两个逸出窗口的偏振器允许被拒绝的光束逸出偏振器，这使得它更适合于高能量激光器。与入口和出口面的表面质量相比，这些面的表面质量相对较差。没有为这些面指定划痕挖掘表面质量规范。其极化场F1和F2如下图所示。特点：•空气间隔•接近布鲁斯特角切割。•高极化纯度。•适用于高功率应用。•长度短。

Glan Taylor棱镜偏振器由两个相同的双折射材料棱镜组成，这两个棱镜以空气间隔组装。它具有小于1.0的长度与孔径比，使其成为相对薄的偏振器。没有侧逸出窗口的偏振器适合于低到中等功率的在线_排序，其中不需要侧拒绝光束，这适合于各种各样的在线_排序，特别是对于准直的输入光束。下面列出了不同材料偏振器的角场，以供比较。特点：•空气间隔•接近Brewster&Aposs角度切割。•高偏振纯度。•短长度。•适用于不需要抑制光束的低至中等功率应用。

Glan Thompson偏振器由两个方解石棱镜或a-BBO棱镜胶合而成。Glan Thompson有两种类型。一种是标准格式，另一种是长格式。它们的长径比分别为2.5：1和3.0：1。Glan Thompson倾向于具有比空气间隔偏振器更高的消光比。在紫外光谱中，它们的透射受到双折射材料以及水泥层中吸收的限制。α-BBO偏振器和方解石偏振器可分别用于约220至900nm和350至2300nm，偏振器具有任何设计中较宽的视场角。该偏振器的标准形式具有2.5：1的长度与孔径比，在589nm处具有大于15°的全接受锥角，关于输入轴对称，而具有3：1比的长形式具有26°的视场角。所有这些的极化场F1和F2如下图所示。